11 (88)

11 (88)



Prawo ruchu środka masy


= £ mtar = ha.

środek maty ifcłeOJ paktów 7ititcr>*lnyT*i (&*») pOOJŚZa S-*ę w tata $pc*Oh. jakby :a<5 iasa układu hyto sk^wna w ś'o*u m-aty jakby

wtzyMtae s*y zewnętrzne --a-i dróWy

Vfccwadzomy duże •jc^otz-zen* zastępując? środka masy

Prawe to efcew 3zujr da każdego uxładu pta: materialnych

Cr, s^ązawręrzną jest $.<« ciężkości. fo wtedy dz-a? ona na trodek ciężkości W 'czwszsnycn cr/rpadkaai £rc«r<i mary i oęzkoso pokrywaj*

Prawo zachowania środka maty śettII **na m ze^ętrz^ych jrai równa mi c?v zewnętrzne no d7-9łają <ład zolowyiy). to pcłwonie środka masy - * u ega zmiana

Ad_3_Z«505_z^:howon:c mój

1) Ody maliny Ou    o 7 iiktartem p*i m«?*fia*tych c matach m #n. i W » !

2 : P -c<¥kttv*y pę^ xładu pkt - 5un-3 -wektorowa ccjec.nczy:.* POdów P i-P. I mv, ■ centi

r=^

Całkowity pęd uk«33u o.^<tó* materialnych jost równy iloczy'*™ Cfrłkomtej ~>asy 1 prędkości fredke /eęo maty

Prawo zachowania pędu jożeS wypadkowa nil zewnętrznych działających na układ wynosi zoro\flwm ■ 0), wtedy całkowity pęd układu pozostaje tlały

czyś

całkowity ped układu odosobnionego jott wielkością tlała w każdym czatte

•    „ dv d(mv) df9    jf

F„m - mu- m — *-«* — = 0 u/^rĄ r - conxi

di di dt

Ktod coo&ccniony (zamknięty lut; izdówany) ukłuci na ICćry me dziaiąą

radne tily zewnętrzna

F{x)


Rys. 3


t!


£


Ad 4 Zderzema KUeyfikjcia zderzę*

-    ęiattyczne sprężystei - gdy anery.3 fcnętycvr3 >eat zactwma * zdorzer u

-    n ice lat tyczne - ozn.. zę ooczalkows energia kiretycznj jes: tracona pcdr.zat zdatna

Popęd

PcdCfas /d^/er.a na kazcy perki naconakty it/ufci t#a. a>e przaz k-otkl czaa ico taj uderza ący w o»o)

5*3 la zmierta sę w czasie * byuVo zozeny sposOG - sr/ tog? typ.

•azywirry • iłami impulsowymi (zderzeniowymi}

vech krzyw? -o rvś 3 prrodeUwła wu<loK My cziałającaj ra dato oods/aszaerzema

Zakładamy, ze siła ta ma stały

keru^ftL

7c«erzene zaczyn? tę w chw»* t. uyiCZy w chwfłi U Poza tym p-ze-rr ałerr czasu sto w*o$i ?ero

Nn podstaw* h ?*ucy cynam *\

— - F dp - I dl

dr

2mi3nę ^o. podc^Oś    ± orrzymamy catKLęą: :o rcv/nar^e pr

c/iike /derzenia rzyii

r- *

V “ ih * /;. “ \^p "    ^ n

%

t//a /' = CWty/    (.A/ -k 0>

Popęd tiły /miana (przyrost: pędu aata

Miara popędu airy - pow-erzcnnla zawarta pod krzywą ics-.?'i


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Rozwiązanie pr2(-cos«)f zc = }dmz = jprda ■ r sin a =pr2 J sin a ■ da Zasada ruchu środka masy mr =
Mechanika ogolna0020 40 Są to różniczkowe równania ruchu środka masy układu, czyli dynamiczne równan
P5140240 ZASADA RUCHU ŚRODKA MASY BRYŁY SZTYWNEJ Środek masy bryły sztywnej możemy zdefiniować
P5140255 ■ W prostokątnym ukl. współrzędnych równanie ruchu Wynikające z tw. o ruchu środka masy odp
Mechanika ogolna0020 40 Są to różniczkowe równania ruchu środka masy układu, czyli dynamiczne równan
10. Statek B354 o wyporności 1) = 18 267 t i odciętej środka masy Xc; = 66,72 m pływa z zanurzeniami
Mechanika ogolna0074 V <>ó Rys. 88 Redukujemy układ sił bezwładności do środka masy układu i m
IMG11 (3) 1 1 aboif iH0srwtozd WIW*% toclntj masy skm£& st»>Jcft>ra Xśirict/cĄoł/9 I łow
Mechanika ogolna0074 V 1 U, x Rys. 88 Redukujemy układ sił bezwładności do środka masy układu i mamy

więcej podobnych podstron