Obraz0015

Obraz0015



U)

Chcąc obliczyć ciepło przemiany izobarycznej dla guzów pófdoskonałycii, niik/,y w równania (3.24) w miejsce C]( wstawić średnic ciepło właściwe . W lym celu można posłużyć się zależnością

U)

.. ,, I v Ć.[- i;,)

bj' • ,    , R,<T*rr........"■•••    -    "•

1,1    0 - i, -i,


l i “T,


(3.25)


lub wykorzystać równanie Mayera w postaci

- iT2 - |l>

-U K


''U    Ili

Przyrost entropii gazu doskonałego oblicza się z następującej zależności:


(3.26)


.11


\St 3 - n- nCj, 1^- - nCv In-^f - nC() In


W


W 2 ) V,


(3.27a)


lub

( \ v


(3.27b)

a dla guzów póldoskonałyclt przyrost entropii oblieza się następująco:

(3.28)


dl V dl , ,

< , ft.:v - - + Rln T ,J I

ii Pr/iMiiiana adiabatyczna

I ‘r/emiana, podczas której czynnik nie wymienia ciepła z otoczeniem, na-■rvwa się adiabatyczną. Gdy ciepło tarcia Qf = 0, wówczas przemiana adiabatyczna jest również przemianą odwracalną, tj. izentropową (dS - 0, S = idem =

N, -S:).

Obrazem geometrycznym przemiany izentropowej w układzie p-V jest lunkcja wykładnicza, a w układzie T-S linia prosta równoległa do osi rzędnych,

iys. 3.4.

Równanie przemiany izentropowej (zwane równaniem Poissona) dla gazów

<3.29:0


n


Rys. 3.4. rr/aniana i/cnlropowa w układzie p-V (a) i T-S (b)


>

S


pVh - idem ^ plV,K - p?V*

i-vf ~ idem - piv* -* pjv?    (3.29b)

M k ■■ -...i’ w idem dla danego gazu (np, powietrze: k - 1,4).

^ V

W odniesieniu do przemiany zamkniętej słuszne jest równie/, równanie

(W'" idem ;s p,V,K ~p2V2*    (3.30)

Wykorzystując termiczne równanie stanu oraz wyrażenie (3.30), można ynmi: następujące zależności:

p | 1 >- _ {dem    (3.31)

IVK 1 = idem    (3.32)

Dla gazów półdoskonalych wykładnik izentropy K (wykładnik adiabaty .M>na) nie ma wartości stałej, lecz maleje ze wzrostem temperatury.

1 >o przybliżonych obliczeń parametrów przemiany izentropowej gazu pół-Dmalego można również wykorzystać równanie izentropy gazu doskonałego, wykładnik izentropy powinien być obliczony z rzeczywistych ciepeł właści-.li. po uśrednieniu, dla temperatury średniej stanów końcowych przemiany, .na również posłużyć się warunkiem stałości entropii, stąd otrzymuje się


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Obraz0015 U) Chcąc obliczyć ciepło przemiany izobarycznej dla gazów poldoskonałych, , ,
DSCN4797 Z równania wyrażającego pierwszą zasadę termodynamiki wynika, że ciepło przemiany izobarycz
Obraz0025 Ciepło przemiany izochorycznej oblicza się z równania pierwszej zasad;, termodynamiki okre
PB260118 Przemiana izobaryczna (p = const) Jeżeli dostarczymy do układu ciepło, to część ciepła powo
Segregator1 Strona6 Rozwiązanie: 2Tekst źródłowy dla grupy IV Obliczenia związane z przemianami pro
Segregator1 Strona6 Rozwiązanie: 2Tekst źródłowy dla grupy IV Obliczenia związane z przemianami pro
s2 zad6 s1 Dla płaskiej, statycznie niewyzlaczalnej kratownicy obliczyć wartości przemieszczeń węzło
TERMODYNAMIKA 2. Zadanie 1. Argon o masie m= lOg ogrzano izobarycznie o AT=100K. Obliczyć: 1) ciepło
Obraz0024 I Iii I Ciepło przemiany 1 kg pary V.?- ~ h> - hj (4.26) u i ii i
Obraz0032 2 Si na podstawie obliczonej siły 2? i przemieszczeń uwidooznionych. na wykresach prz
TERMODYNAMIKA 2. Zadanie 1. Argon o masie m=10g ogrzano izobarycznie o AT=10OK. Obliczyć: 1) ciepło
DSCN4788 Ciepło przemiany izotermicznej między stanami 1 i 2, odniesione do 1 kg, można również pros
DSCN4798 Przyrost entropii właściwej dla przemiany izobarycznej między stanami 1 i 2 dla gazów o sta
DSCN4813 Dla szczególnych wartości wykładnika politropy otrzymuje się: - przemiany izobaryczne subst
135(1) Dla Ga = 1,5T, H =2000 km, R = 6400 km, praca L si 2285 714000 kGm s: 22 422 854 340 J. Chcąc

więcej podobnych podstron