Obraz0015

Obraz0015



U)

Chcąc obliczyć ciepło przemiany izobarycznej dla gazów poldoskonałych,

, ,    |Tj

iiak-.ży w równaniu (3.24) w miejsce Cp wstawić średnie ciepło właściwe C()|( . W lyin celu można posłużyć się zależnością

*Y “ ,r , JCP(TXrr - ——---..........-    (3.25)

1    0 - i] -|,    h11

lub wykorzystać równanie Mayera w postaci

(3.26)


c,/2-ej* - r


piTi v'k

Przyrost entropii gazu doskonałego oblicza się z następującej zależności: dT a 'mIT .. . T,


AS|,2 = n /C„ -- nC„ | 'VfT = »C,, liiTjf - nC, In

l|


vV‘,


(3.27a)


luh


AS| i -- Cp In


a dla gazów póldoskonałych przyrost entropii oblicza się następująco:


V    I

V,.    (    ..


7 dT V (I I , , j(    |(’v -;-r+ R In

1 T„ *


T, 1


(3.27b)


(3.28)


5 4. Pr/miiana adiabatyczna

IV/(‘nliana, podczas której czynnik nie wymienia ciepła z otoczeniem, na-■rvwa się adiabatyczną, Gdy ciepło tarcia Qf = 0, wówczas przemiana adiaba-t w zna jest również, przemianą odwracalną, tj. izentropową (dS - 0, S - idem -

N, ^S2).

Obrazem geometrycznym przemiany izentropowej w układzie p-V jest limkcja wykładnicza, a w układzie T-S linia prosta równoległa do osi rzędnych,

iys. 3.4.

Równanie przemiany izentropowej (zwane równaniem Poissona) dla gazów

>

Rys. 3.4. Pr/cmiana i/cntropowa w układzie p*V (a) i T S (b)


S

pVK - idem ^ ptV* - pjV2K

(3.29a)

pvK - idem - |>,v* ~ p,.v>

(3.29b)

k ■■ 5 ..!’ a idem dla danego gazu (np, powietrze: K - 1,4).

W odniesieniu do przemiany zamkniętej słuszne jest również

równanie

pW- - idem pt V,K "p2V2*

(3.30)

Wykorzystując termiczne równanie stanu oraz wyrażenie (3,30), można następujące zależności:

p \ - idem

(3.31)

TVK"ł = idem

(3.32)

Dla gazów półdoskonalych wykładnik izentropy K (wykładnik adiabaty i < i sona) nie ma wartości stałej, lecz maleje ze wzrostem temperatury.

lL


1 >n przybliżonych obliczeń parametrów przemiany izentropowej gazu pół->l« małego można również wykorzystać równanie izentropy gazu doskonałego, »!< wykładnik izentropy powinien być obliczony z rzeczywistych ciepeł właści-li, po uśrednieniu, ciła temperatury średniej stanów końcowych przemiany. M<mi;i również posłużyć się warunkiem stałości entropii, stąd otrzymuje się


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Obraz0015 U) Chcąc obliczyć ciepło przemiany izobarycznej dla guzów pófdoskonałycii, niik/,y w równa
DSCN4797 Z równania wyrażającego pierwszą zasadę termodynamiki wynika, że ciepło przemiany izobarycz
Obraz0025 Ciepło przemiany izochorycznej oblicza się z równania pierwszej zasad;, termodynamiki okre
DSCN4798 Przyrost entropii właściwej dla przemiany izobarycznej między stanami 1 i 2 dla gazów o sta
PB260118 Przemiana izobaryczna (p = const) Jeżeli dostarczymy do układu ciepło, to część ciepła powo
Segregator1 Strona6 Rozwiązanie: 2Tekst źródłowy dla grupy IV Obliczenia związane z przemianami pro
Segregator1 Strona6 Rozwiązanie: 2Tekst źródłowy dla grupy IV Obliczenia związane z przemianami pro
s2 zad6 s1 Dla płaskiej, statycznie niewyzlaczalnej kratownicy obliczyć wartości przemieszczeń węzło
TERMODYNAMIKA 2. Zadanie 1. Argon o masie m= lOg ogrzano izobarycznie o AT=100K. Obliczyć: 1) ciepło
Obraz0013 Ki tub (3.1 Ib) As, 2 ” Rj In] -^L P2 Wzór (3.11) jest słuszny zarówno dla gazów doskonały
Obraz0024 I Iii I Ciepło przemiany 1 kg pary V.?- ~ h> - hj (4.26) u i ii i
Obraz0031 I
Obraz0032 2 Si na podstawie obliczonej siły 2? i przemieszczeń uwidooznionych. na wykresach prz
TERMODYNAMIKA 2. Zadanie 1. Argon o masie m=10g ogrzano izobarycznie o AT=10OK. Obliczyć: 1) ciepło
DSCN4788 Ciepło przemiany izotermicznej między stanami 1 i 2, odniesione do 1 kg, można również pros
DSCN4813 Dla szczególnych wartości wykładnika politropy otrzymuje się: - przemiany izobaryczne subst

więcej podobnych podstron