117

,_by zachować c.mkIos,    cncr*,,. ,_nu„ .

,_Wd wyn.kn po* ulu. zwany prawe-,„ k,n„_u£^Wnmna    przebiegu

JsK ^an'^cnR’ ^{W S,,OS<}; ’ ^<k,’^ko7 Zakładając, _/c Ł* ^ " «"cc n,c _m„. ^A ₀₁ oznaczając cza, bc/posredn.o przed komutacn „7 ? ^nasli>P^1,a * c/as,_c loamtacj' przez 0 . prawo to można zapiać w postał S, ‘ * ^bczposrcdn'° P"

(13.4)

energia w kondensatorze; moc

_w analogiczny sposób (13.6) /„Manie rozpatrzona ,_hwl|owa pobierana przez kondensator j_{cst r()Wna}

Zatem energię w przedziale czasowym (t„, można wyrazić następująco

du = ic[u²(.)-u²(,₀)]

L    '    \ ( \    u(i)

(13.6)

w(t)= JpdT rju(t)-- ■' 'Kh C jll

'o    'o    u(i₀)

Jeżeli w chwili początkowej t,, prąd cewki byl równy zeru u(t„) = 0. to dla t > 0

w(()=icu²    (13.7)

W kondensatorach pobrana energia jest gromadzona w polu elektrycznym, które jest proporcjonalne do napięcia między okładkami (13.7). Aby zachować ciągłość zmian energii, musi być zapewniona ciągłość przebiegu napięcia: wynika stad postulat, zwany również prawem komutacji, żc napięcie na kondensatorze mc może się zmienić w sposób skokowy, co można zapisać w postaci (13.8)

u_c(0 ) = u_c(0 )    (13.8)

Należy zwrócić uwagę, ze zmianom skokowym mogą podlegać napięcia na ewkach i prądy płynące przez, kondensatory, ponieważ te wielkości nic maja W/-^średnio wpływu na ilość /gromadzonej energii.

Jeżeli w firnowym obwodzie zawierającym elementy zachowawcze i b^aom ^{1 sta}*c ustalonym nastąpi komutacja, to bezpośrednio po mej obwód znajdzie mc etanie nieustalonym, który można uważać za superpozycję dwóc i »tant nowego stanu ustalonego zależnego od źródeł wymuszając)eh.

* obwodzie po komutacji,    ,

^slanu przejściowego zależnego od różnic energii w elementach _

J*. M, miał kaydy a tych ^ ^łnia komutacji a energią, jaka powinien mice, gdy . ^mf,8l zaistnieć od razu

117