675

ZMcjc orientacyjna i jonowa wystąpić nic mogą. W polach Małych i zmiennych o niskiej częstotliwości średnia wartość momentu dipolowego polaryzacji orientacyjnej i dcformacyjncj wynosi:

gdzie p* - tr»«K momew dpolowy c/^oec/ki.

(21.8)

Ryc. HA. Dielektryk w polu elektrycznym kondensatora: E - pole kondensatora. £"- pole spolaryzowanego dielektryka.

Między okładkami kondensatora płaskiego, naładowanego ładunkiem Q o gęstości powierzchniowej a = Q/S zostaje w ytworzooe pole elektryczne, w przybliżeniu jednorodne, o natężeniu E (ryc. 21.4). Indukcja tego pola w próżni wynosi D₀ ■ = z^E = a. Wprowadzony do tego pola dielektryk ulega spolaryzowaniu, w wyniku czego na jego przeciwległych powierzchniach pojawiają się ładunki polaryzacyjne o gęstości powierzchniowej &' = P. a indukcja pola w dielektry ku wynosi:

DrnWCfiJE    (21.9)

Różnica indukcji w kondensatorze / dielektrykiem i bez dielektryka pochodzi od polaryzacji dielektryka i równa się:

P = D-l)o

Uwzględniając w tym wzorze związki: D₀ = ż^E i D = napiszemy:

l)4E-&4£-&£>o    (21.10)

W ten sposób otrzymaliśmy wzór 21.4. przy czym £ = £_r - I.

W dielektrykach rzeczywistych zawsze znajduje się pcw na liczba ładunków swobodnych. które powodują, że naładowany kondensator ulega po pewnym czasie rozładowaniu. Energia kondensatora, wskutek przepływu ładunków swobodnych (prąd

675