ela
6

R.UCb masy C.d,    Równoczesny ruch csepta i masy c.d.

Równania ogólne kinetyki jednoczesnego wnikania dsói>. oraz sraasyc-d.

Zbierzmy w rjową stalą wszystkie parametry stale lub słabo zmienne |V ■ y_A gdzie:    ^ ^7^ P^{atrz s}l^a)^{d nr} 62-definicja iP i porównaj z |

Wprowadzając

’4c " c

*k£iv,

u" dtł-¹ fź"

GOi = ©|4

IC

<k

*** .

:n masv c.d.

Równoczesny ruch depta i masy c.d.

Zależność między współczynnikami wnikania dssfes oraz masy

liczbę do obu wariantów równań końcowych otrzymamy:

.    • o au u_Łb suto. CAt O *    '

oku^lo pl- _{= o(M(l} ±4my_Aj_AT ■ cdslrony^acljfe

d m_A = p_A d/f ---— ± l /j Ak_A - od strony ruchu masy

KlO ~    ~ l, \Q

W końcu oznaczmy: a=a{\±4_m Y_Am) =a 0 i przedyskujmy powyższe zależności:

b^GU-ię nXę_t{x-,i k.

.i    ,    yj* _ a I f j.i n ri,    dla T.„. —> 0; 0—> 1; <x* —> er

»fei. "o+wn,.    _dls“

co; 0_A^l\P*^ P

Zależność tę wyprowadzamy porównując ze sobą niezależne równania kryterialne na wnikanie siańta oraz masy w danym przypadku wnikania.

Dla przykładu porównanie ze sobą przypadków wnikania cieśla oraz masy dla przepływt burzliwego w rurze:

dla wnikaniaefeata Nu = CRe^APr^B Otrzymamy: ^ = dla ymMtarfe roasy Sh = C Re^A Sc^B

ŁOi    ) - XcOi - * a

*<©_vUde*>ij- ©d %'^s2' ⁱ⁰'^G

* C.C| (SLOL£.rj'b) -»    C¹, f ^Y f ^ d ii.

^ CjC ; •« O, k ’ 2    - O, tl

a ^ X (Pr Pa ^sm l Sc 7    5

ęp,Xi'ą ,Xa • liczba Lewisa

^A Lu^b

Lewis udowodnił, że dla układu woda-para wodna-powietrze, występującego np. w procesie suszenia, wartość liczby q> jest równa c_H cieptu wilgotnemu powietrza (omówione w suszeniu).

! ^

H -	p* _ > Xa ^x	* > Ya A
	_ C, oi. - ^V'V-ś	. Ca, Łi yrCu- ^
Va	^ Pd/	io^*
	R	6 i
	kuci? masy c.o.

Równoczesny ruch ciepła i masy c.d.

Równania ogólne kinetyki jednoczesnego wnikania fitepją oraz masy c.d.

Rucn masy c.o.

Równoczesny ruch ciepła i masy c.d.

Siła napędowa AT    An_A*iAZ_A

Równanie kinetyczne

d Q = cc dA AT

Am a = P_A dA Ak_a

Moduł dla współczynnika równoczesnego wnikania £i®2i2. i masy

Nu* = Nu 0

Sh* = Sh 0„

Moduły charakteryzujące rolę rMChUThasy w transporcie dagigi

<Mi±f_my_Am)    ^0a\t~y~^±x

| Zależność między siłami napędowymi wnikania denata oraz masy | Omawiane dla przypadku desorpcji pary wodnej

W omawianycjh przypadkach między sitami napędowymi wnikania efeata oraz masy istnieji

następująca zależność: _A7 _ _f( _ ,_T    , ,    _v

AZ_A-f{AT)-yAT    gdzie:    >'_A„ Y_Am

LRm T;_n

indeks m - wartość średnia w średniej temperaturze T_m, m * = MJM.-, r_A - ciepło parowanie Y_a - stosunek masowy pary w fazie gazowej; R - stała gazowa; L - cieplny równoważnik prac mechanicznej.

I Równania ogólne kinetyki jednoczesnego wnikania sjesta oraz masy

Proces wnikania dsrpki do jakiejś powierzchni, w tym przypadku powierzchni międzyfazowe ujmujemy równaniem podstawowym:    • WCzeRm-c-:,

py(f-\'d O _r=,adA AT

i    j (ft iQ

Masa pary, która wnika do fazy gazowej pod wpływem dostarczonego •

ciepła:    t^, ,^d m _A = P_A AA Ak_a

Ta masa pary niesie ze sobą ilość ciepła daną równaniem bilansowym:

AO =d m

A ^lAg

Ruch masy c.d,

Równoczesny ruch ciepła i masy c.d.

i Równania ogólne kinetyki jednoczesnego wnikania daałaoraz aasyc.d.

liri

Podstawiając oba równania dotyczące masy do siebie otrzymujemy:

Teraz możemy zsumov^ać oba strumienie cieplne otrzymując wzór na strumień sleata przy jednoczesnej wwnianis efe^a masy:

AQ=^a OT+^d 0_P ^{= dA}(aAT±/]_AAx_A i_Ag)

gdzie: znak ± wprowadzono, aby wzór był ogólny, obejmujący przypadki kierunku ruchu masy • stosunku do ruchu ciepła; znak + to dotychczas omawiany przypadek wspólprądowego ruchu ciept i masy; znak - to przypadek przeciwprądowego ruchu ciepła i masy (w suszeniu znak -).

^d O p~ Pa ^{dA Ak}a i Ag

Dwa warianty równań końcowych:

W

AQ = a±4\ 1 ±—\AT 0

d m

P_A d^l — ± i a \An,

- od strony mchu cierna. - od strony mchu masy