Sposób zamiany temperatury wyrażonej w skali Celsjusza na temperaturę w skali I ahrenheita podaje następująca zależność:
fF = 32 + 1,8 te-
Temperatura wyrażona w bezwzględnej skali temperatur jest tym większa, im większa jest średnia energia ruchu postępowego cząsteczek — jest miarą tej energii
’lkT-
X _3 R T
gdzie k — stała Boltzmanna, NA — liczba Avogadra.
a a nosi nazwę współczynnika rozszerzalności objętościowej cieczy
V = V0 (1 + aAt).
Dla ciał stałych oprócz współczynnika rozszerzalności objętościowej crwprow.i dza się także współczynnik rozszerzalności liniowej A. Zmiana długości cial.i stałego o długości początkowej /0 jest proporcjonalna do zmiany temperatury Al
Al = A/0 At
lub inaczej
l = /„( 1 + AAf).
Energią wewnętrzną nazywamy wielkość będącą funkcją stanu ciała lub układu ciał, która jest równa sumie wszystkich rodzajów energii cząsteczek i atomów tworzących ten układ.
Termin „ciepło" może być używany dwojako:
I) ciepło — proces; bardziej poprawnie — cieplny przekaz energii, a skrótowu przepływ ciepła,
ciepło — wielkość fizyczna charakteryzująca proces cieplnego przekazu energii równa ilości przekazanej energii, wyrażana w dżulach i oznaczana literą Q.
Ciepłem właściwym nazywamy stosunek energii, dostarczonej w wyniku |c| i ieplnego przepływu AQ, do masy ciała i przyrostu temperatury:
1 AQ m At
/miana energii wewnętrznej ciała lub układu ciał AU jest równa przekaz.inc| energii w wyniku wykonanej pracy W i cieplnego przepływu energii Q
A U=Q + W.
(<>>0 — energia dostarczana do układu w formie cieplnego przepływu.
W>0 — energia dostarczana do układu w formie pracy wykonanej przez siłę zewnętrzną.
Q<0 — układ oddaje energię w wyniku cieplnego przepływu energii.
W<0 — układ wykonuje pracę kosztem energii wewnętrznej.
Parowaniem nazywamy proces, w którym ciecz przechodzi w stan pary.
Q = mr,
m — masa ciała, r — ciepło parowania.
Wrzenie — to parowanie cieczy całą objętością w określonej, stałej temperaturze, której wartość zależy od ciśnienia.
Topnieniem nazywamy proces przejścia ciała stałego w ciecz w określonej temperaturze.
Q = Im,
gdzie m — masa ciała, l — ciepło topnienia.
II zasada termodynamiki
W procesach termodynamicznych entropia wzrasta lub inne sformułowanie:
aby zamienić ciepło na pracę, ciało robocze musi pracować pomiędzy ciałem p wyższej temperaturze, pobierając ciepło, i ciałem o niższej temperaturze, oddając f/ęść tego ciepła.
Sprawnością silnika cieplnego r/ nazywamy stosunek pracy użytecznej W, pryskanej w jednym cyklu, do energii Qd dostarczonej do silnika
W
onieważ praca jest równa różnicy energii dostarczonej i oddanej, więc
1’r.iwo przewodzenia ciepła
Ilość energii przepływającej w jednostce czasu: jest wprost proporcjonalna
Uo różnicy temperatur AT pomiędzy ciałami i do pola powierzchni S, przez którą ten