170
170
(2nm kT)l/2
Maxwella-Boltzmanna dla pędu w 1 stopniu swobody, gdzie 1/C Stąd w naszym przypadku
dri
n
f
2k kT
2 J-x
e 2kT dx,
tak że gęstość prawdopodobieństwa p(x) wynosi
1 dri
fx2
2kT
n dx
2n kT
Zatem średnio najwięcej oscylatorów znajduje się w położeniu równowagi, przy czym liczba ich maleje szybko z kwadratem wychylenia.
1
a. Energia rotacji wynosi ^ Ico2. Stąd rozkład Maxwella-Boltzmanna przyj uje postać
dri
I
2 -
Ico2
n I -—1 e 2kT d(ndcov dw
2n kT 1 x y
lub przechodząc do współrzędnych sferycznych i wycałkowując po wszystkich możliwych kątach
dri'
4nn
I
2n kT
1 2 co e
Ico2
2kT dco
£r, otrzymujemy
b. Podstawiając związek ^ Ico2
Z#
dri' = 2nn 2 (kT)
E2 e
dE.
6.12. Funkcja rozkładu prędkości cząstek (funkcja rozkładu Maxwella)
p(v) = 4k
m
3
,2
2n kT
2
v e
21T
przyjmuje wartość zerową dla v = 0 oraz v = co i gdzieś między tymi wartościami osiąga wartość maksymalną. Prędkość najbardziej prawdopodobną , odpowiadającą położeniu maksimum tej funkcji, znajdujemy z warunku:
v
dp(v)
ozei
Znając funkcję rozkładu Maxwella prędkość cząstek gazu
y napisać wzór określający średnią
Całkując przez części lub korzystając ze wzoru podanego w rozwiązaniu zad.6.3
6.13. Przy rozwiązywaniu tych zadań zakładamy, że energia translacji wchodzi addytywnie w energię cząstki.
a. Rozważmy ruch translacyjny z jednym stopniem swobody, np. wzdłuż osi x. Mamy wówczas
E =
1
2 m V*
+ E\
dxu = dpx dxu.
oraz