Scan0002

Aby zachować ciągłość zmian energii, musi być zapewniona ciągłość przebiegu prądu; stąd wynika postulat, zwany prawem komutacji, że prąd w cewce nie może się zmienić w sposób skokowy. Zakładając, że komutacja nastąpiła w czasie t — 0 i oznaczając czas bezpośrednio przed komutacją przez 0', a bezpośrednio po komutacji przez CT. prawo to można zapisać w postaci (13.4)

(13.4)

i_L(0⁺) = i_L(0")

W analogiczny spo>eb >. 13.5; zostanie rozpatrzona energia w kondensatorze; moc chwilowa pobierana przez kondensator jest równa

du

dt

(13.5)

Zatem energie w przedziale czasowym (to, t) można wyrazić następująco

u('t

j ,

w(

t) = | pdr = C | nir i-—- C Judu = —c[u²(t)-u²(t₀)

“(‘o)

(13.6)

Jeżeli w chwili początkowe; i- prąd cewki był równy zeru u(t₀) = 0, to dla t > 0

wl

-Cu

03.7)

W kondensatorach p :■ brana energia jest gromadzona w polu elektrycznym, które jest proporcjonalne d,: napięcia między okładkami (13.7). Aby zachować ciągłość zmian energii, mus: by : zapewniona ciągłość przebiegu napięcia; wynika stąd postulat, zwany również prawem komutacji, że napięcie na kondensatorze nie może się zmienić w sposób skokowy, co można zapisać w postaci (13.8)

(13.8)

u_c(o⁺) = u_c«n

Należy zwrócić uwagę, że zmianom skokowym mogą podlegać napięcia na cewkach i prądy płynące przez kondensatory, ponieważ te wielkości nie mają bezpośrednio wpływu na ilość zgromadzonej energii.

Jeżeli w liniowym obwodzie zawierającym elementy zachowawcze i będącym w stanie ustalonym nastąpi komutacja, to bezpośrednio po mej obwód znajdzie się w stanie nieustalonym, który można uważać za superpozycję dwóch stanów:

-    nowego stanu ustalonego zależnego od źródeł wymuszających, działających w obwodzie po komutacji.

-    stanu przejściowego zależnego od różnic energii w elementach zachowawczych, między energią,, jaką miał każdy z tych elementów w chwili dokonywania komutacji a energią. jaką powinien mieć, gdyby nowy stan ustalony mógł zaistnieć od razu.

17