Scan158

fjfdfmicli wieloelektronowych mają postać......^(r) (.taką samą jak, różną od)

iąji Hzymutalnych dla atomu wodoru. Dla danych wartości r, 8, <j>, wartość

JleJI radialnej R(r) w atomie wieloelektronowym zależy od......^(s).......

W przypadku cząsteczek, w pierwszym przybliżeniu teorii OM do opisu

flów elektronów stosujemy funkcje falowe, które są......(jak tworzymy te

je?). Wartości liczbowe współczynników c-, znajdujemy korzystając z wa-

yfunkn:    - 0, gdzie c_y=....^(v)...... a e jest......^(w) (zdefiniować). Otrzymane

W (en sposób orbitale molekularne są......^(x)......(,zlokalizowane, zdelokalizowa-

flg?). Każdy z tych orbitali jest funkcją współrzędnych ^(y)......(pojedynczych,

Wszystkich?) elektronów w cząsteczce. W przypadku wiązań typu.....(a ,

pojedynczych wiązańn , sprzężonych wiązań %?) można zastosować koncepcję

Orbitali zlokalizowanych, natomiast nie można jej stosować......^(aa).......(kiedy?).

Hybrydyzacja O A ma na celu.........'^bb).....Teoria OM daje........^(cc^........ (dok

ładny, przybliżony?) opis stanów elektronów w cząsteczce. Aby zweryfikować obliczenia enegii elektronów na OM, należy wyniki tych obliczeń porównać

% eksperymentalnie wyznaczonymi wartościami ......^(dd).... (jakiej wielkości?)

elektronów. Wartość eksperymentalna musi przy tym, zgodnie z zasadą ,...^(e^.....

być.............(większa, mniejsza?) co do wartości bezwzględnej niż obliczona.

15.2. Odpowiedzi

15.1.

15.2

15.3.

15.4. 15.5

b, są to prawa fenomenologiczne (odnoszące się do ograniczonego obszaru zjawisk). d.

|g, A"] - 0; G,K - K,G ;

a.

c.

15.6.    a.

15.7.    a.

15.8.    Ic.

15.9.    Gf(x) ~ gf(x), gdzie g jest liczbą.

15.10.    Tak, de^ajdx = ae^ax,

15.11.    a. '

15.12.    a.

15.13.    b.

15.14.    b.

15.15.    Funkcja falowa *P(qi,l) nie ma sensu fizycznego. Zgodnie z inteipretacją Borna, sens fizyczny ma kwadrat jej modułu, |^vF(<7/,Cd~, który określa gęstość prawdopodobieństwa, że dla układu złożonego z A cząstek w prze-

współrzędnych wynoszą: qi,

strzeni trójwymiarowej w chwili / wartości

15.16.    a, b, d.

15.17.    =

v

15.18.    własną.

15.19.    b.

15.20.    b.

15.21A, ich operatory są przemienne.

15.21B. b.

15.22A Że tylko jedna ?. nich jest ostro zadana.

15.2213. c.

15.23.    a.

15.24.    c.

15.25.    a.

15.26.    nie zależy od czasu.

15.27.    a.

15.28.    Siły działające w układzie.

15.29.    Liczba cząstek stanowiących układ i ich masy (operator energii kinetycznej, T) i siły działając w układzie (operator energii potencjalnej. V ).

15.30.    p_v - -iftd / dx; masa cząstki nie jest potrzebna.

15.31.    uwzględniamy tylko siłę grawitacji ziemia - księżyc:

^A ż ^A ') h² ó² d² ó²

h²    d²    d²    d² /n m

-/--1---|--i--2_ii.

2'% ćki 5vL

(G - stała grawitacyjna, /’ - odległość Ziemia-Księżyc ).

15.32.    b, inne oddziaływania ( np. grawitacyjne, magnetyczne ) pomijamy jako znacznie słabsze od kidombowskich.

15.33.    V ~ -e⁷ / 4jce₀r .

r> -n\d²    a²    d\

15.j4. n —-(--- +-r H---—) , A/jest masą cząsteczkowa tlenu.

2 M dx²    dy²    dz

15.35.    a)^^;b )E_A + E_D.

15.36.    Nie wpłynie, cząstki są niezależne.

15.37.    iloczyn, iloczyn. Z IV postulatu: HH⁷ (q_i, / ) = SH^J (q.₍, t) ,z III postu

- ' ’    (q., t) . 2 równań tych wynika:

dt

" !

latu: ih