skanuj0047 5

Przepływ energii 125

Le P

LE = -

V

Przepisując równanie 7.7.

i ostatecznie równanie 7.24. przyjmie postać:

— K,

dc

dz

(7.26.)

S — p_a • c_p • Kj

3T

dz

(7.7.)

otrzymujemy parę równań, które wyrażają gęstości strumieni utajonego oraz jawnego ciepła płynącego od powierzchni czynnej do atmosfery' w warunkach przepływu stacjonarnego i równowagi obojętnej atmosfery.

Różniczkując równanie 4.12. i korzystając z równania:

K_m — k • u„(z - d) otrzymujemy po przekształceniu:

K_M=k‘

■(z-d)²

3u

dz

Korzystając, jeszcze raz. z teorii podobieństwa wstawiamy K_M w miejsce K_v i Kh i otrzymujemy ostatecznie parę równań na obliczanie gęstości strumienia ciepła utajonego oraz jawnego w rozwiniętej warstwie granicznej w stanie równowagi obojętnej:

Pa^p

JE

₂ 3u 8e

■ (z - d)---—

dz dz

(7.27.)

S = -P,

₂    2 3T

^c’^k -^(z-^d) -toto

(7.28.)

Podobne równania możemy sformułować opierając się nic na tempie zmian prędkości wiatru, ciśnienia pary wodnej i temperatur)' wraz z wysokością, ale wraz z logarytmem wysokości ponad poziom przesunięcia płaszczyzny zerowej (In(z-d)}:

Lb^:

Pa -C_p k‘

3u

5e

S = -p_a -Cp -k^:

9{In(z — d)} 3{ln(z — d)} 3u    9T

(7.29.)

9{!n(z-d)} 3{ln(z~d)}

(7.30.)

Analogicznie, wprowadzając stałą psychrometryczną i z-d w miejsce z w równaniach 7.22. i 7.23. otrzymujemy:

(7.31.)

(u₂ — Ui)(e₂ ~ e_t) [ln{(z₂ — d)/ (z, -d)}J"