Przepływ energii 141
Przepływ energii 141
Tabela. 8.1. Obliczanie ilości ciepła Q łjj wnikającego do gleby na polu buraków cukrowych. Turaw, 28 czerwca 1992 r.
Nr war- |
Pi |
W |
c(v)„ |
Tl-; |
Ti-2 |
AT |
Az |
Qi |
siwy |
[kg m'3] |
Lkgkg’] |
[kJm°K'1] |
°C |
CC |
m |
kJ | |
l |
1400 |
0.10 |
1988 |
8.0 |
22.0 |
14,0 |
0,04 |
i 113 |
ty |
1400 |
0,12 |
2100 |
9,7 |
20.0 |
10,3 |
0.04 |
865 |
3 |
1450 |
0,14 |
2303 |
i 1,2 |
18,2 |
7,0 |
0,05 |
806 |
4 |
1500 |
0.15 |
2445 |
12,2 |
17,4 |
5,2 |
0,05 |
636 |
5 |
1500 |
0,16 |
2508 |
1.3,2 |
16,6 |
3,4 |
0,06 |
512 |
6 |
1550 |
0.16 |
2592 |
14.5 |
16,0 |
2.0 |
0,06 |
311 |
1 |
1600 |
0,17 |
2742 |
14,6 |
15,5 |
0,9 |
0,08 |
197 |
8 |
1600 |
0.17 |
2742 |
15,0 |
35,2 |
0,2 |
0,10 |
55 |
O = 4495 J. G = 208 Wm \ Rs = 580 Wm'1, G/R, = 0.35.
Średnia wartość gęstości strumienia promieniowania całkowitego R, w ciągu tych 6 godzin wyniosła 580 Wm'2. lak więc do gleby wpłynęło 35% energii padającej na powierzchnię gleby. Jest do duża część, ale należy pamiętać, że gleba w tej fazie wzrostu roślin jest słabo pokryta roślinami. Problem bilansu cieplnego pola będzie szczegółowo omówiony w części IV.
Ruch ciepła w glebie komplikuje się jeżeli w wyniku dużych gradientów temperatury odbywa sic jednocześnie ruch wody w formie pary wodnej. W silnie nagrzanej warstwie gleby wzrasta ciśnienie znajdującej się w niej pary wodnej, natomiast w innej zimniejszej jest ono znacznie niższe i wtedy pojawia się duży pionowy gradient ciśnienia pary wodnej, i zaczyna ona wędrować z wrarstwy ciepłej do zimnej, gdzie ulega kondensacji. Ten transport pary wodnej jest jednocześnie transportem ciepła, którego wartość w temperaturze 50°C stanowi połowię transportu wynikającego z przewodnictwa cieplnego, a w temperaturze powyżej 62°C przeważa nad transportem przewodnictwa cieplnego (rys. 8.5.).
Rys. 8.5. Porównanie wielkości transportu ciepła wynikającego z gradientu ciśnienia pary wodnej a,, z transportem wynikającym z przewodnictwu cieplnego wody i powietrza