1/1 H
ale dla
w«ninków
fK>C3^tko«
tir)
* ^ 0, a więę
omowej / =» £
a więc
do /era
w v r.t/ić wzorem wyprowadzo-owa r *v*. a więc dla / = T
122 A
fania się obwodu, w którym Lfić wzorem / = /0c~(* L,\ ale
l> s = 6.9 ns.
lagnetycznej płynący z obwo-i odejmuje się od strumienia
(- L22 7 = Li ? + ^22) 7 >
cewce <v będziemy zmieniali irtość samoindukcyjności tej o natężeniu /) będzie malała i/ir wykres zależności Lgil)*
i
4nV’C =0'476 l0"ł H.
• N
4.269. Okres drgań równa się T = 2n Ic = 2-3.14 1M0*. lO-MOO-l(r‘ * -4 10 2 s. a / - \ / F 2> Hz, zatem prędkość kątowa w = 2rc/ > 157 Hz, a długość
C =
---.^AiA A
4.267. Na podstawie teorii wartość oraz kierunek rozchodzenia elektromagnetycznej określa wektor Poyntinga P = ExH. ale K 11 ■ cncrgH fa,ł
lego wektora wynosi P = EH = 2-104 W/m2. ' * zalcm wartość
4.26#. Okres drgań tego układu wynosi 7 = *>77 ]r , r2 /
LL'sk‘,d Ls3I™37;.alc 7 =J.
L --r-
u iii .
fali /. = cT = .V 10* 4 10 2 s = 1,2-10
s
4.270. T 2k v LC = 2n Jl-10' ‘ ■ 2• KT5 s = 4* • 10"6 s, / = i = 12! Hz
T 4^
.7.96-IO4 Hz.
4.271. Ponieważ istnieje związek między długością fali a jej okresem w postaci
z= c7' = * . zatem / = ; = 10° Hz.
4.272. Częstotliwość tę obliczymy na podstawie wzoru o = 2nf = 314 Hz.
4.273. Pojemność butelki lejdejskiej C = Q/U. Jeżeli podłączymy ją chwilowo do źródła prądu zmiennego U = U0sinoji. to otrzyma na okładkach ładunek dQ = Idt, a więc
czyli / = C — = CU0 o cos cot = CU0 (o sin (cm +i ir). dt
Natężenie prądu też zmienia się sinusoidalnie; prąd wyprzedza przyłożone napięcie elektryczne w fazie o \ n. Otrzymujemy więc
7sk = (oclimy a więc — = —
Wyrażenie to nazywamy oporem pojemnościowym i oznaczamy Rc lub ogólniej Z. Zatem Z = 1/2nfC = 716 kO. Natężenie skuteczne prądu oraz maksymalne natężenie
prądu elektrycznego wynosi
; -1^ = 0,014 A, l0 -J2I* =0,019 A. sk Z
4.274. Pomiędzy chwilowym napięciem elektrycznym U a napięciem ^
nym (minimalnym) Un zachodzi związek U = t/0sinwt, gdz.e o V- *•