Photo0002

nik, np. gaz wpływa do sprężarki zasadniczo w kierunku osiowym c_m. Cząstka powietrza o prędkości bezwzględnej c„ = c_m dostaje się do wirującego z prędkością obwodową u kanału międzyłopatkowego. Wskutek tego prędkość jej względem łopatek wirnikowych wyniesie lOj wyznaczone z trójkąta prędkości wlotowych (c_m, u, wj. W czasie przepływu przez kanał międzyłopatkowy cząsteczka czynnika doznaje opóźnienia i w efekcie względna prędkość wylotowa w₂ ma mniejszą wartość od w,, a także inny kierunek. Wskutek odchylenia spowodowanego prędkością obwodową u, sprężany czynnik opuszcza wieniec wirnikowy z prędkością bezwzględną c,

(trójkąt prędkości wylotowych iv₂, u, Cj). W umieszczonym za wirnikiem wieńcu kierow-

Rys. 8.6. Przepływ powietrza przez stopień sprężarki osiowej

1 — wieniec wirnikowy; 2 — wieniec łopatkowy

niczym prędkość c, ulega zmniejszeniu, tak że czynnik opuszcza go z prędkością wylotową c₂ = c_m.

Przy tzw. stopniu normalnym sprężarki osiowej, prędkości: wlotowa do stopnia c₀ = c_m i wylotowa ze stopnia c₂ = c_m są sobie równe nie tylko pod względem wartości bezwzględnej, lecz również co do kierunku.

W stopniu sprężarki osiowej, składającym się z wieńców wirnikowego i kierowniczego (dla stopnia normalnego), całkowity przyrost ciśnienia jest równy

^Pc — Psuit w “I" dPstat *>    [8.4]

przy czym indeksy w oraz k oznaczają odpowiednio wirnik i kierownicę. Całkowity przyrost ciśnienia dla wieńca wirnikowego wyniesie więc:

Q

4Ps,a, w = ~(^Wl ~ W’f) ,    [8.5]

zaś dla wieńca kierowniczego

Q

dPstat k = ~(c\ — ej) .    [8.6]

Podstawiając do wzoru [8.4] zależności wynikające z trójkątów prędkości wlotowych i wylotowych, całkowity przyrost ciśnienia w stopniu sprężarki osiowej można wyrazić wzorem

287