kscan
28

A E

o

Rys. 7.54. Precesja protonu w stałym polu magnetycznym

Rys. 7.53. Stany energetyczne jądra o liczbie spinowej / = ^ w stałym polu magnetycznym

czymy energię promienistą hv, równą różnicy energii między dwoma sąsiednimi poziomami spinowymi AE, czyli

(7.75)

hv = A E = y — H₀ 2n ⁰

Stąd

^v=Ł^h°    ⁽⁷-⁷⁶⁾

Jest to podstawowe równanie spektroskopii NMR będące zarazem warunkiem jądrowego rezonansu magnetycznego.

Aby ustalić, w jakich warunkach jest możliwa absorpcja kwantu hv i przejście jądra na wyższy poziom energetyczny, należy rozpatrzyć pewną charakterystyczną właściwość protonu (magnesu) wirującego w stałym polu magnetycznym. Wirujący proton doznaje ruchu precesyjnego wokół kierunku linii sił pola magnetycznego, jak to przedstawia rys. 7.54. Częstość precesji, nazywana jest częstością Larmora, a wyrazić ją można wzorem:

co_L = 2nV_L = yH₀    (7.77)

w którym co_L to prędkość kątowa precesji w radianach na sekundę, a V_L — częstość precesji (częstość Larmora). Częstość precesji zależy zatem od

135