Obraz7 (74)

81

Wyznaczenie ich na drodze analitycznej jest sprawą ogromnie złożoną; zagadnienie to będzie omówione w dalszych częściach niniejszej pracy. Dlatego straty najczęściej ustalamy doświadczalnie; metodę ich wyznaczenia podaje równanie 72: należy ustalić eksperymentalnie wszystkie wyrazy lewej strony równania (72) i wykonać działanie zawarte w tym równaniu. W wielu przypadkach straty h-j _^ są stosunkowo małe i możemy je zaniedbać. Zakładając, że naprężenia T , zgodnie z równaniem (2) wynoszą

t = n ity

wielkości h^ ^ możemy przedstawić w postaci:

h

1 -2

/

ds

ds

Wielkość ta będzie zatem tym mniejsza, im mniejszy jest współczynnik lepkości klimatycznej v', mniejsza wartość gradientów prędkości przy ściance ( 0v/ On) oraz im większe są promienie hydrauliczne r^ . W przepływach płynów mało lepkich jak wody, powietrza..., przez kanały o dużych promieniach hydraulicznych (o dużych przekrojach A) , w których nie występują zaburzenia wywołujące znaczne tak zwane straty lokalne (zawory, kolana . . . ) , wielkość h-j w równaniu (72) możemy pominąć. W ten sposób uproszczone równanie, dotyczące ściśle rzecz biorąc - płynu nielepkiego, nazywamy równaniem Bernoulliego. Fbsiada ono zatem postać:

W szczególnych przypadkach, w których gęstość jest stała p = p_Q = const, równanie powyższe przedstawić możemy następująco:

(74)

P    P

12 2 12 1

—- +    -—    + Z,. =    —— V +    - + z

^2g 2 gp~....... ² 2g 1 SPo ¹ -•

( 75)

1    2 P

—— v + -------- + z = const

2g    gp_Q

ł Po^V2 ^{+ P}2 ^{+ g}Po^Z2 ⁼ T Po^V? ^{+ P}1 ^{+ g}Po^Z1

1 2 , _

p v + P + g p z = const Z ¹ o    ¹ o

>    (76.)