rda aktywacji reakcji przejścia jest określona przez zmodyfikowane wnanie (8.9):
(8.49)
(8.50)
A8Ra, = AH°Rei+uzF(E-<pJ AH0x = An°0x + (]-x)zF(E-ę2) g??': sć prądu reakcji wynosi:
iż'.
-exp
r-a zF(E-E,-<p2)- |
- Z0xF(?2 1 | ||
--RT ' |
exp |
RT | |
L J | |||
. Raz |
-:ox)F(p, 1 | ||
J=Ję,=oexp - |
RT |
(8.51)
(8.52)
. = -*ffc0jexp£
1 - a)zf(£ - £ |
fi N O 1 a | ||
RT |
exp |
RT |
cRt4
cOx
JPrzedstawiony tu pogląd Frumkina pochodzi z połowy lat trzydziestych [szego stulecia i jest poglądem uproszczonym, ale stał się dobrą bazą do ■snucia wielu szczegółowych wniosków rozwijających współczesne poglądy ja ten temat. Należy podkreślić, że do dziś nie została zamknięta teoria O wpływie budowy warstwy elektrochemicznej na kinetykę reakcji przejścia.
.4. Procesy transportu a szybkość reakcji przejścia
Przed rozpoczęciem przemian elektrodowych roztwór znajduje się w stanie wnowagi. Przemiany elektrodowe zapoczątkowują transport substancji całym układzie. Przypomnijmy sobie w tym miejscu, co mówiliśmy ogólnych zasadach procesów transportu (rozdz. 6).
Przypomnijmy - oczywiście znów dla uproszczenia - że zarówno substraty, lk i produkty są rozpuszczalne albo w roztworze, albo w elektrodzie, bytek substancji elektroaktywnych ze środowiska reakcji traktujemy jako rzepływ substancji przez elektrodę. Bierzemy pod uwagę dynie dyfuzję i migrację, a nie konwekcję, ponieważ elektroda jest nieroz-uszczalna dla roztworu. Przypomnijmy dalej, że roztwór zawiera obojętny jektrolit w takim stężeniu, że można pominąć procesy migracji.
JZatem rozważanie ograniczy się do określenia prądu reakcji odpowia-ąjącego przepływowi materii (czyli odpowiednich jej form w roztworze):
(8.54)
J =
odzie x = 0 oznacza '.jćległość punktów znajdujących się poza bbszareir warstwy eiektrocncm:cznej.
(8.53)
j zFJox — — zFJ (u
a po uwzględnieniu współczynników dyfuzji:
jub inaczej:
C - RM dx 5 |
| — ^R«dcOx ~ ^OxCrm |
(8.55) |
ĆX ) |
= — (£RedcOx + koxcRei |
(8.56) |
Jeżeli szybkości reakcji przejścia są duże i układ nie jest zbyt daleki od stanu równow agi (£ — £,*_*), to:
i w konsekwencji:
coi ["(E-En*JzFl | /n eox
| |g| (8.5S)
Reasumując: Gdy reakcja przebiega w stanie równowagi, to mówi się o odwracalnym procesie elektrodowym.
- Gdy w równaniu (8.58) *0 lub A'—►co, wtedy cSłd—*0 lub r0x—*0.
W tym przypadku na krzywej polaryzacji i = /(E) pojawia się prąd graniczny niezależny od potencjału elektrody. Jeżeli np. stężenie początkowe utlenionego składnika wynosi c°, to otrzymuje się dla różnych typów dyfuzji i dyfuzji konwekcyjnej równania gęstości dyfuzyjnego prądu granicznego jt. Dla j = 1/2jt otrzymuje się tzw. potencjał półfali £1/z:
co daje Ew-£^.