60
pojemnościową I,. oraz składową przewodności ową Ir, która jesl w fazie z n pięciem. Iloczyn napięcia i składowej przewodnościowcj Ir określa wielko mocy, która jest w dielektryku rozpraszana i zamieniana na ciepło (rys. 4.1). Użycie liczb zespolonych ułatwia opis zjawiska. Zależność między prądem napięciem dla kondensatora bezstratnego może być podana w postaci:
1 = jco C0U (4.
gdzie:
j - operator, co - pulsacja,
Co - pojemność kondensatora bezstratnego.
Ponieważ pojemność kondensatora stratnego jest e* razy więks (C = 8wC0), to zależność (4.1) można przepisać w postaci:
1 = j to eC0 U (4.2)'
W zależności takiej, aby była poprawna z matematycznego punktu widzenia wprowadzono drugą liczbę symboliczną - przenikalność zespoloną (£). Posiada ona część rzeczywistą i urojoną:
£ = £'-je" (4.3*
Bardzo łatwo można wykazać, że część rzeczywista jest równoważna tzw. prze-nikalności elektrycznej względnej (£w = £'). Wielkości te charakteryzują możliwości dielektryku do gromadzenia i oddawania energii. Część urojona przeni-kalności zespolonej (e") charakteryzuje zdolność dielektryku do dysypacji energii i zamiany jej na ciepło. Straty mocy w jednostce objętości dielektryku nazywamy stratnością. Natomiast współczynnikiem stratności nazywamy tan-gens kąta Ó (rys. 4.1). Między współczynnikiem stratności a częścią urojoną przenikalność i zespolonej (£") zachodzi następujący związek:
£ "
tg5 = — (4.4)
£
Dielektryk, w którym występuje dysypacja energii możemy przedstawić w postaci makroskopowego modelu połączonego idealnego bezstratnego kondensatora oraz opornika rozpraszającego energię. W najprostszych modelach wyróżnia się układ równoległy i układ szeregowy. Układ równoległy i jego wykres wskazowy przedstaw'iono na rysunku 4.2.