394 395 (4)

Wzmocnienia gałęzi równe stosunkowi ich napięcia wyjściowego do U_wtl, dla górnej i dolnej gałęzi wynoszą

U.-wi _	l.i R.	K.U.R.
*ulir tt ^uwel	u,+uk	(e.+R._+Rk,)W.+uk)
^U~rJ*	i.tR.-	K.VkR._
TT ^Uw*l	U.+Vk -	i°.+ R._-R'JW.+vk)

(7.1*23)

Podstawiając wartości /?*, oraz U_k z (7.120) i (7.122) do (7.123) otrzymamy ostatecznie dla gałęzi górnej i dolnej

_    K.R.~(K, R_k,+R_kt+o.+R.J

(7.124)

2R_k,a + K.)(o. + R'J + (o.+R.J

.    = K.R.-Ut.Rk.+thJ

'^uUt 2R_tj(l+K.)(e.+R.J+(e.+R.J*

Z zależności (7.124) wynika, że przy jednakowych lampach ł elementach w gałęziach stopnia odwracającego fazę ze sprzężeniem katodowym, dolna gałąź ma mniejszy współczynnik wzmocnienia, a więc i mniejsze napięcie wyjściowe. Stosunek napięcia wyjściowego górnej gałęzi do napięcia wyjściowego gałęzi dolnej, charakteryzujący asymetrię napięcia wyjściowego stopnia na średnich częstotliwościach obliczymy z (7.124)

(7.125)

Jak z tego wynika, asymetria napięcia wyjściowego stopnia z sprzężeniem katodowym maleje wraz ze wzrostem R_kt.

Przy stosowaniu w rozpatrywanym stopniu lampy z siatką ekranową zazwyczaj q, ^> R.', q, Rk«; K, -> 1; zależności (7.124) i (7.125) upraszczają się przy tym przyjmując postać

kul Ir®** S.R.~

1-ł-ĄRfc,

l + 2S_lR_tl

Kiir^S.R.,

SkRki

1+2 S_kR_k,

(7.126)

q

1 + S_k R_k, $k R*i

gdzie: S. i S_k — statyczne nachylenie charakterystyki prądu anodowego i katodowego każdej z lamp stopnia w punkcie spoczynkowym.

Siatki ekranowe lamp stopnia można połączyć włączając w ich obwód wspólną oporność redukcyjną fi, oraz wspólny kondensator blokujący C„ przyłączając jego dolną końcówkę do wspólnego przewodu układu.

Należy podkreślić, że wypadkowe wzmocnienie obu gałęzi stopnia in-wersyjnego z sprzężeniem katodowym jest równe wzmocnieniu konwencjonalnego stopnia oporowego. Dodając współczynniki wzmocnienia gałęzi, określone zależnością (7.124) lub (7.126), po skróceniu otrzymamy

= S_k R.-    (7.127)

Dynamiczna pojemność wejściowa stopnia ze sprzężeniem katodowym jest mniejsza niż w konwencjonalnym stopniu oporowym. Uwzględniając to, że napięcie sygnału doprowadzane do obwodu siatka-katoda górnej lampy jest prawie dwa razy mniejsze niż wejściowe napięcie stopnia, otrzymamy następujący wzór na dynamiczną pojemność wejściową stopnia z sprzężeniem katodowym dla: 1) triody, 2) lampy z siatką ekranową i filtrem C,fi, w siatkach ekranujących przy podłączeniu C, do wspólnego przewodu

1.    Cu-eyd^O.SCtó + Cłjfl-f-kuKr)

2.    Cu cjd 0,75 CweJ "h Cpri (1 "ł" kul tr)

(7.128)

Przy stosowaniu w stopniu ze sprzężeniem katodowym triody jego dynamiczna pojemność wejściowa jest znaczna i dlatego triody można stosować tylko we wzmacniaczach, których górna granica częstotliwości roboczych jest niska. We wzmacniaczach mocy stopień inwersyjny ze sprzężeniem katodowym i równym obciążeniem gałęzi zastosowania nie znalazł ze względu na asymetrię napięć wyjściowych. Asymetrię można usunąć zmniejszając oporność obciążenia górnej gałęzi. Dzięki samorównoważeniu się takiego stopnia (L5, str. 432) asymetria będzie mała zarówno przy wymianie lamp jak i przy zmianie ich parametrów.

W stopniach odwracających fazę ze sprzężeniem katodowym, stosowanych we wzmacniaczach szerokopasmowych, oporności fi,i i fi,2 są zazwyczaj jednakowe, gdyż w tych przypadkach asymetria 10...20% występująca we wzmacniaczach prawidłowo zaprojektowanych może być dopuszczalna.

Przy stasowaniu w stopniach ze sprzężeniem katodowym lamp z siatką ekranową można połączyć i włączyć do wspólnego przewodu oporność tłumiącą R, bez kondensatora blokującego C«. Nie wywoła to zmniejszenia współczynnika wzmocnienia, lecz wytworzy dodatkowe ujemne sprzężenia zwrotne w obwodzie siatki ekranującej górnej lampy, zmniejszające asymetrię napięć wyjściowych. W tym przypadku asymetrię można określić

395