CCF20120509105

ł**4- V-/,ęM. II. I\U#.«T1<(#.UIH<I 1 UUJIU TT ICU/.I 5. Dynamika cieczy rzeczywistych 343

5.4. Opór ciał poruszających się w płynie lepkim.

Warstwa przyścienna

5.4.1.    W wyniku przejścia warstwy przyściennej z laminarnej w burzliwą, znacznie silniej zmniejsza się opór ciśnieniowy niż opór tarcia.

5.4.2.    W położeniu b współczynnik tarcia będzie miał mniejszą wartość niż w a. Dlatego też, przy opływie dwóch oddzielnych walców, wypadkowa siła oporu jest nniejsza niż w ustawieniu a.

5.4.3.    W wyniku wzrostu ciśnienia, oderwanie warstwy przyściennej nastąpi v ruchu opóźnionym.

możemy uprościć do następującej postaci:

d²v_x

9 y ^V óy² ’

(2)

Ponieważ v_y

— ^vw — const, a v_x = v, przeto

= 0.

5.4.4. Przy skośnym ustawieniu sondy względem kierunku napływu przepływ j. ^czy“ ilega oderwaniu. Wobec tego, część otworów piezometrycznych może znaleźć się w zw. strefie martwej (rys.- II-5.15a).

Oj dr ^v / dy

(3)

Przy założeniu

»(y) = Ce^ky,

SI

równanie charakterystyczne

k² +

k = 0,

Jednym ze sposobów umożliwiających poprawienie charakterystyki kierunkowy iondy, jest stosowanie ekranów (rys. II-5.15b).

5.4.5. W punkcie spiętrzenia x = 0 (rys. II-5.16), znajdującym się na krawędzi tatarcia, panuje ciśnienie spiętrzenia, zatem współczynnik C_p = 1.

Wraz ze wzrostem x, oddziaływanie wyporu profilu zwiększa prędkość warstwy trzyściennej. Na skutek tego, współczynnik C_p maleje, osiągając szybko ujemni zartości, a wówczas p(x) < p₀₀. Jeszcze przed zładem (punktem ekstremalnym profilu) iśnienie p(x) osiąga wartość minimalną, a następnie wzrasta, aż do punktu oderwania Na podstawie doświadczeń stwierdzono, że w chwili oderwania p(x) jest nieco nniejsze od p^.

5.4.6. Prędkość v i ciśnienie p, w warstwie przyściennej na odcinku /, są niezależni' :>d x, zatem równania różniczkowe Prandtla

0y

dv

10p    0 ²v

= ---5r + vx-f, p o x o y

(I)

. +1^-0,

ox oy