CCI20091105002

132 8. Hydrauliczne obliczanie przewodów pod ciśnienia

Po porównaniu (8.7) z (8.8) otrzymuje się wzór na współczynnik pędu

jJ v^lÓA

l> =

Wartości współczynnika /? są większe od jedności, lecz mniejsze od a. Dla prze] laminamego w przewodzie kołowym y3 wynosi 4/3.

Zgodnie z modelem ruchu jednowymiarowego, przekrój poprzeczny si nia A oraz gęstość płynu p są funkcją odległości / oraz czasu t. W ruchu wielkości.^ i p zależą tylko od /.

przez

W dalszej części tego rozdziału prędkość średnia v_b będzie oznaczana

Rozpatrzony teraz będzie warunek zachowania masy dla strumienia ograni go przekrojami A_l iA₂, oddalonymi od siebie o dl.

W czasie dt, przez przekrój A_x wpływa do rozważanego odcinka masa n

p_xv_xA_xdt = pjgjdf,

a przez przekrój A₂ wypływa

p₂v₂A₂dt = p₂Q₂dt =

_nn . KpQ) _h/

P\Q\ +    — dl

dt.

Przez boczną powierzchnię strumienia w ruchu jednowymiarowym przepływ jest możliwy. Łączny przyrost masy w rozważanym odcinku jest więc równy

a(pg)

di

dl df.

(8.10

Masa płynu zawarta w odcinku dl wynosi pA dl, a jej zmiana po czasie dt:

(8.ii

f, (M) H <•/.

Przez porównanie (8.10) i (8.11) oraz podzieleniu przez dl d/, otrzymuje się równanij ciągłości w ruchu jednowymiarowym

(8.12B

±(pA) + ±(pQ)- 0.

Dla płynu nieściśliwego (p = const), równanie upraszcza się do postaci