DSCF0037 (3)

t>m nasyceniu porów taką samą cieczą. Dla takiego przypadku równanie (70) można także napisać w następującej postaci:

(73)

Rys. 116. Element idealnego ośrodka porowatego zalegają* cego poziomo z mikroprzeply -wem liniowym poziomym, o natężeniu Q

Po odpowiednim przekształceniu otrzymamy

fc_ n .

I ^dP

(74)

(drogę mikroprzepływu L oznaczono przedtem przez s oraz zgodnie z kierunkiem współrzędnej x).

Po rozwiązaniu całek i wstawieniu granic całkowania, otrzymamy

czyli

-(p.-Pt)

n

co jest zgodne z wzorem (49).

Prace teoretyczne i laboratoryjne dotyczące zagadnienia przepuszczalności i prawa Darcy’ego prowadzone są dalej w niektórych krajach. Przytoczymy tu jedną z nowszych i najciekawszych prac (36) na temat związku, jaki zachodzi między prędkością mikroprzepływu wody a gradientem hydraulicznym.

No rys. 117 krzywa / przedstawia stosunek między średnią wartością prędkości w ośrodku porowatym, izotropowym „czystym" (nie zawierającym łupków) a gradientem mikrohydraulicznym i, równym ilorazowi i,

i «= __g.ra<hent ciśnienia— (wielkość bezwymiarowa w postaci linii prostej), ciężar właściwy cieczy

Natomiast dla mikroprzepływu wody przez ten sam ośrodek, lecz zawierający dodatkowo zwarte lupki, proporcjonalność ta nie jest zachowana (krzywa II). Widać, że początkowo prędkość mikroprzepływu jest równa zeru i dopiero dla pewnej wartości >• można pomierzyć zmienne wartości w granicach ż₀ < i < »i, po czym dla w > i, równanie ma już charakter proporcjonalności.

127