60821

Jeżeli przepuścimy prąd o natężeniu I przez uzwojenie cewki to prąd wytworzy strumień magnetyczny 4>_B w środkowej części cewki. Indukcyjność cewki definiujemy jako

Aftft

L = —y?-    jednostka 1 hour=lH

N -liczba zwojów

Indukcyjność na jednostkę długości solenoidu wynosi

y = ju_X)n²S n - liczba zwojów na jednostkę długości Indukcyjność zależy od kształtu cewki oraz liczby zwojowej

72. Obwód LR (cewka-opornik)

Początkowo cewka przeciwdziała zmianom natężenia płynącego przez nią prądu. Po dłuższym czasie cewka działa jak zwykły przewód łączący elementy obwodu. Obwód LR:

L^- + R1 = e gdzie L^- to SEM samoindukcji at    dt

73. Energia i gęstość pola magnetycznego

Z zasady zachowania energii wynika, że energią, która jest dostarczona do obwodu ale nie wydziela się w postaci energii termicznej, musi być zmagazynowana w polu magnetycznym cewki.

Gęstość energii magnetycznej

^ub

B²

2/A>

energia magnetyczna

To równanie określa gęstość zmagazynowanej energii w dowolnym punkcie, w którym indukcja magnetyczne jest równa B.

74. Indukcja pola magnetycznego. Prąd przesunięcia Równanie opisujące indukowanie pola magnetycznego:

f*    ■*

Bds =fj£—-4-    B - indukcja magnetyczna

dt

Prąd przesiuiięcia:

- zmienny strumień elektryczny

natężenie prądu przesunięcia

Prąd przesiuiięcia możemy traktować jako kontynuacje rzeczywistego prądu o natężeniu I, z jednej strony okładki przez szczelinę kondensatora do drugiej okładki. W rzeczywistości żaden ładunek nie przechodzi przez szczelinę między okładkami.

76. Prawo Gaussa dla pola magnetycznego i jego interpretacja