2%) WARUNKI DLA DRGAŃ TŁUMIONYCH.
MUSI WYSITJPOWAC SILĄ Fo REPREZENTUJĄCA OPORY ROCHU m%{[(d do 2)*x]/(dt
do2)}~ toc-Fo
Fu=o*V^[&/dUj*b m*{[(d do 2)*X;7{dr do 2) }-rtaWćx/dI]*0 ((d do 2)*x]/'dl do
2)+fk/rr.j *x+[b/mj • Jdx^dtf=0
b/nrZji 2) [0 do2)*x]/[dt do 2J F2j$ * [ctóii] • (bo do 2)*x=0
x<0=A*Tc dc (c*t)J A/-STAŁE
T*To/*J£M<R doird MC4M)1 = [2*W[L*CJ/sfrl-{<^ do2)M*
R-0 T=To GDY T»uo(H(Rdo2)*d}/(4^d)J TO k/ui-CZESJOŚĆ DRGAŃ WŁASNYCH d-DŁ UGOŚĆ
xl=A*£05ttl*‘t x2*=A*cox m2*C xl-bc2=3C—2A'tcus [(£D2-oty2]*t*cos e»*t 7d=JV(v2-
^)*Ma/nKi^0]rd<n*T2vcn-rij
3Ul KLASYCZNA J REI ATYWISTYCZNA REGUŁA DODAWANIA PRF,DKOŚCŁ. KLASYCZNA V' =V -V V *-V* +V (V )WEKTOR PRĘDKOŚCI
RRl ATYWLSTYCZNA" “ ~
Vx*fVx,+V]/{l4{V#,(Cdo2)l4’Vx'}
Vy-{VyWri-(Q do 2)1}/ {{--[V/(C do2)]*Vx'} V-\f[Vx'-Vy*+Vz’ j
vHVz#Av[l-cp do2)f}/ {I+fV/(C dfl2)]*Vx* }
Vx’«[\V.V)/{ LfV/(Ćdo2}]*Vx}
Vy‘=[Yy*NV)-<2 do 2)|\f {UVf(t dó2)]*Vk}
V2'={V2»>/fl-<p do 2))}/ {I-fV/(C do2)?*Vx)
PRZYPADEK. SZCZEGÓLNY DLA Vx«C V«C Vx=TV.v:T+V|/{ 1-(VĄC Ho2)I*Vx}-V.sVy*
31) ENERGIA CAŁKOWIIA A PED KLASYCZNIE I RELATYWISTYCZNIE.
JEST TO ZWJĄ/.UC MIEDZY ENERGIĄ CAŁKOWITA A CZĄSTKĄ SWOBODNĄ
CZĄSTKA SWOBODNA-N3EDZLMA NA NIĄ ŻADNA STT-.A
KLASYCZNIE
if^M) p=mo*V
E=E>-'-r.Ó^V do 2)1/2 - O cio 2) /<2*mo)
REI ATY WIS TYCZNIE
F.p-0
E=Nł(rw do 2}*{C <UM)+(p do ?}*{C: do 2)] ino - MASA SPOCZYNKOWA C: - PRĘDKOŚĆ ŚWIATA P-1%0
Ec=I/2Mo*<E rlo 2)*3’ć S»d«V
n\ energia w kondensatorze l=i:-Wt-in*Cw(\J do 2) C-(co‘Syd Prir/d => U=S*il
Ec- l'2A:c*(7 do2j*V
33) ENERGIA W POI.U ELEKTRYCZNYM 1 MAGNETYCZNYM. RNr.ROlAWPOLIIEI.FJaU0STATYC7.NYM EpA*qo*VA IM-[C*\'K fi
ENERGIA W POI .U TajaCIRYCZKYM WB^ifl*oo*(R do 2) I-UB WB-l£*D*S
ENERGIA W POLU MAGNETYCZNYM WL"1.0?*(T do 2)-L -ENERGIA 7.GKUMADZONA W
v7o«U2*ICq do 2,VCJ -ENERGIA KONDHNSATORA L-1NDUKCYJNOSC
34) FUNKCJA FALOWA - SĘNSFIZYCZNY. JEST
zawiej STANIE CZASIE.