61708

2%) WARUNKI DLA DRGAŃ TŁUMIONYCH.

MUSI WYSITJPOWAC SILĄ Fo REPREZENTUJĄCA OPORY ROCHU    m^%{[(d do 2)*x]/(dt

do2)}~ toc-Fo

Fu=o*V^[&/dUj*b    m*{[(d do 2)*X;7{dr do 2) }-rtaWćx/dI]*0    ((d do 2)*x]/'dl do

2)+fk/rr.j *x+[b/mj • Jdx^dtf=0

b/nrZji    2)    [0 do2)*x]/[dt do 2J F2j$ * [ctóii] • (bo do 2)*x=0

x<0=A*Tc dc (c*t)J    A/-STAŁE

T*To/*J£M<R doird MC4M)1 = [2*W[L*CJ/sfrl-{<^ do2)M*

R-0 T=To GDY T»uo(H(Rdo2)*d}/(4^d)J TO k/ui-CZESJOŚĆ DRGAŃ WŁASNYCH d-DŁ UGOŚĆ

xl=A*£05ttl*‘t x2*=A*cox m2*C    xl-bc2=3C—2A'^tcus [(£D2-oty2]*t*cos e»*t    7d=JV(v2-

^)*Ma/nKi^0]rd<n*T2vcn-rij

3Ul KLASYCZNA J REI ATYWISTYCZNA REGUŁA DODAWANIA PRF,DKOŚCŁ. KLASYCZNA V' =V -V V *-V* +V    (V )WEKTOR PRĘDKOŚCI

RRl ATYWLSTYCZNA"    “ ~

Vx*fVx^,+V]/{l4{V#^,(Cdo2)l⁴’Vx'}

Vy-{VyWri-(Q do 2)1}/ {{--[V/(C do2)]*Vx'}    V-\f[Vx'-Vy*+Vz’ j

vHVz^#Av[l-cp do2)f}/ {I+fV/(C dfl2)]*Vx* }

Vx’«[\V.V)/{ LfV/(Ćdo2}]*Vx}

Vy‘=[Yy*NV)-<2 do 2)|\f {UVf(t dó2)]*Vk}

V2'={V₂»>/fl-<p do 2))}/ {I-fV/(C do2)?*Vx)

PRZYPADEK. SZCZEGÓLNY DLA Vx«C V«C V_x=TV.v:^T+V|/{ 1-(VĄC Ho2)I*Vx}-V.sVy*

31) ENERGIA CAŁKOWIIA A PED KLASYCZNIE I RELATYWISTYCZNIE.

JEST TO ZWJĄ/.UC MIEDZY ENERGIĄ CAŁKOWITA A CZĄSTKĄ SWOBODNĄ

CZĄSTKA SWOBODNA-N3EDZLMA NA NIĄ ŻADNA STT-.A

KLASYCZNIE

if^M) p=mo*V

E=E>-'-r.Ó^V do 2)1/2 - O cio 2) /<2*mo)

REI ATY WIS TYCZNIE

F.p-0

E=Nł(rw do 2}*{C <UM)+(p do ?}*{C: do 2)] ino - MASA SPOCZYNKOWA C: - PRĘDKOŚĆ ŚWIATA P-1%0

Ec=I/2Mo*<E rlo 2)*3’ć S»d«V

n\ energia w kondensatorze l=i:-Wt-in*C^w(\J do 2) C-(co‘Syd Prir/d => U=S*il

Ec- l'2A:c*(7 do2j*V

33) ENERGIA W POI.U ELEKTRYCZNYM 1 MAGNETYCZNYM. RNr.ROlAWPOLIIEI.FJaU0STATYC7.NYM EpA*qo*VA    IM-[C*\'K fi

ENERGIA W POI .U TajaCIRYCZKYM WB^ifl*oo*(R do 2) I-UB WB-l£*D*S

ENERGIA W POLU MAGNETYCZNYM WL"1.0?*(T do 2)-L -ENERGIA 7.GKUMADZONA W

v7o«U2*ICq do 2,VCJ -ENERGIA KONDHNSATORA L-1NDUKCYJNOSC

34) FUNKCJA FALOWA - SĘNSFIZYCZNY. JEST

zawiej STANIE CZASIE.