66595

Jeżeli tłok cylindra w czasie ekspansji przesunie się o ds to praca tarcia dL^ = F^ds zamienia się w całości na cii pło dQ_f - dŁ_f. Z tego część oiepła dQ_fz uohodzi na zewnątrz,a część dQ^^ pozostaje w układzie*

Zgodnie z postacią bilansową I.Z.T. można napisać:

E_d - dQ^f - dQ_fz o dQ stanowi ciepło,o które uboższe są źródła zewnętrzne.

Praca zewnętrzna wykonana przez czynnik wynosi dL =* p-dV, ale przekazana poza układ energia

E_w = dL — dL^ = p«dV — dQ_;f , ponievmż : AE_U = iU, otrzymuje się związek: dQ - dU + dL_z » dU + p-dV - dQ_f ,

czyli:

dQ_Q = dQ ł dOg. » dU 4- p* dV _§    ,

a w odniesieniu do jednostki masy:

_t dq_Q « dq + dq_f - du + p»dv ^ - Równanie G.Zeunera!

Po wprowadzeniu funkcji Gibbsa: Jt-u+pv

dq^ » dq + df « dh - vdp. i— ^c-J

W wyprowadzonych równaniach występują różniczki zupełne

du, d i dv oraz tzw. wyr. PfaffOL dQ, dl* , które powinny

byó oznaczone    i ctŁ dla podkreślenia, że to nie eą

różniczki zupełne.

Po scałkowaniu ostatnich równad otrzymuje sioi

^qc ^=	^q1-2	^+ <łf * u2- U1	2 + /p * dv = u2- u1	^+ 11 —2
^qc =	^q1 —2	+ <if* ^= K -j “ h.2	V ^4 2 - Jv.dp = A	+ i ^rl-2
b/	układ	otwarty

'“ukł * conet .

Rozpntrujomy układ w elementuri^yui czasie clT