Impedancję zespoloną i wartość skuteczną zespoloną siły elektromotorycznej gałęzi
równoważnej wyliczamy jako:
E,J4 + Jg>-2.(6+J2)V
“2 J2 + 2
i Zz=J^- = (I + jl)n
~z J2 + 2
(4+j8) V
j2Q
Jii
(2+j6)V
Rys. 9.6d. Schemat zastępczy obwodu przykładowego II
po zamianie źródeł i uporządkowaniu gałęzi szeregowych
Schemat zastępczy otrzymanego w ten sposób obwodu nierozgałęzionego pokazuje rys. 9.6e. W obwodzie tym płynie jedynie prąd i-j. Jego wartość skuteczną zespoloną można wyliczyć układając równanie z II prawa Kirchhoffa:
-(6 + j2) -(1 + jl)■ l7 +(2 + j6)-(l + jl)-L7 =0
Po uporządkowaniu równania i wyliczeniu z niego wartości skutecznej zespolonej prądu otrzymujemy:
j _ ~ 6 - j 2 + 2 + j6 _ - 4 + j4 ~7 ~ l+jl + l + jl ~ 2 + J2 Wartości skuteczne zespolone prądów i7 i 14 wyznaczymy ze schematu z rys. 9.6d.
W tym celu układamy dla tego schematu takie równanie z II prawa Kirchhoffa, by występowała w nim tylko jedna niewiadoma. Przykładowo może nią być wartość skuteczna zespolona prądu I4 (druga możliwość to wartość skuteczna zespolona prądu I2):
.n
J-z
= j2= 2-e 2A
(l+jl)Q
(6+j2) V
(2+j6) V
-0-
(l+jl)£2
Rys. 9.6e. Schemat zastępczy obwodu przykładowego II po przekształceniu w obwód nierozgałęziony
-2-Ł4+(2 + j6)-(l + jl)-I7=0 Stąd:
Układając równania z I prawa Kirchhoffa do schematu z rysunku 9.6b. możemy wyznaczyć wartości skuteczne zespolone prądów I3 oraz I5 6:
Wartości skuteczne zespolone dwu pozostałych prądów wyznaczamy schematu z rys. 9.6a. układając równania z II i I prawa Kirchhoffa:
- L4 • 2 - L$ ■ 2 -1_7 ■ j2 + j8 = 0