1194639547

633

Ostatnio Perey i Buck [2] wytłumaczyli zależność parametrów potencjału optycznego od energii nielokalnością tego potencjału i wypisali jeden zespół parametrów dla energii neutronów od 0,4 MeV do 24 MeV i wszystkich izotopów od Al do Pb. W tym celu rozwiązali oni całkowo-różniczkowe równanie kształtu

K^l

2 M

V²-

V'(^r) ~ t(^fsr *W_a)S(r)l-*]v(r)+ f V{r,r')y>(r')dr'    (2)

tutaj V(r, r') dane jest wzorem

'^,r’ ^r'> ^F(p) (*«*')»*^exp'

r- r

o

p

.\ 8.2

r * J- r' def

przy czym- — p

2

V(p) U(p) iW_ng(p) f(p)

1 exp

p — B

a

r—B

S(r)

h \² 1 2 Mci a₈r

exp

a

s

r B\

1 ¹ exp |--

, a₀ /

*

9(P) -- 4exp

li

B

\ a

D

1 exp

Posługując się tym nielokalnym potencjałem potrafili oni otrzymać dobrą zgodność z krzywymi rozkładów kątowych, krzywymi zależności całkowitych przekrojów czynnych i całkowitych przekrojów czynnych na reakcje od liczby masowej izotopu tarczy A, wreszcie z krzywymi polaryzacji. Parametry tego uniwersalnego nielokalnego potencjału podane są w tablicy II, a niektóre jego zastosowania przedstawiają krzywe na rysunkach 1 i 2. Aby dostać zgodność z doświadczeniem dla rozpraszania neutronów niskiej energii Perey i Buck musieli uwzględnić udział elastycznego rozpraszania idącego przez jądro złożone.

Tablica II

u		*0		WD ,	^ad	TJa	p
MeV		ferm’	fermi	MeY ^: _	fermi	MeV	fermi
71	i	1,22	0,65	15 -	0,47	i ^13	0,85

Dla jasnego pokazania związku między zależnością potencjału optycznego od energii a jego nielokalnością Perey i Buck posłużyli się uproszczonym nielokalnym potencjałem bez zależności od spinu, z dowolnie wybranym promieniem nielokalności /5 lfm. Ten potencjał jakościowo reprodukował eksperymentalne krzywe rozkładów kątowych dla rozpraszania neutronów na żelazie, przy energiach 4,1 MeV, 7 MeY i 26 MeV. Następnie znaleziono lokalne po-

Postępy Fizyki, Tom XV, Zeszyt 6    42