1194639574

659

energia wzbudzenia jest większa od energii wiązania neutronu, następuje praktycznie natychmiastowy rozpad na ¹⁶0 i neutron. Proces konkurencyjny z emisją y prowadzący do stanu podstawowego ¹⁷ O jest w tym wypadku znikomo mały. Rozpad /S do stanu podstawowego ¹⁷0 jest podwójnie wzbroniony i stanowi nie więcej niż 0,005 wszystkich przejść [25].

Wykorzystując te charakterystyczne własności jądra ¹⁷N, badano reakcje, przejścia ( + 2n), ( + 3?i), ( - 3p) itp. W tablicy I podane są reakcje przejścia, które można badać wykorzystując opóźnioną neutronową aktywność jąder ⁹Li

^,7n —

/z

O -

16

O+ri

Rys. 6. Schemat rozpadu jądra ¹⁷N

(T₁₂    0,15 sek). ¹⁶C {1\ ₂    0,75 sek) i ¹⁷N (T₁₂    ł,15 sek) stosując wiązki

ciężkich jonów od litu do neonu.

Unikalny charakter aktywności opóźnionych neutronów w obszarze nie dzielących się jąder pozwala na całkowitą dyskryminację niepożądanych pro-duktÓAv powstających w czasie naświetlania tarczy wiązką ciężkich jonów, co jest szczególnie ważne przy badaniu reakcji charakteryzujących się bardzo małym przekrojem czynnym. Z pomocą tej metody można badać reakcje zachodzące z przekrojem czynnym rzędu 10 ³⁰ cm².

Możliwość stosowania tej metody dla obszaru T_V2 . 0,1 sek może pozwolić na wykrycie nowych emiterów opóźnionych neutronów, jeżeli takie będą powstawać w badanych reakcjach. (Np. ⁸He, który powinien być również prekursorem neutronów opóźnionych [26]). Metoda ta może być także stosowana do badania procesów dzielenia ciężkich pierwiastków przez identyfikację jąder bromu i jodu, których izotopy są również prekursorami opóźnionych neutronów.