30
tury, czasu oraz rodzaju materiału [13]. W wyniku tych badań stwierdzono, że podstawowy wpływ na zmianę gęstości ma odkształcenie:
gdzie:
Po - gęstość początkowa,
Ap - zmiana gęstości,
H, a — stałe materiałowe.
W wyniku badań stwierdzono również, że krytyczna wartość Ap/p0, dla
której następuje zniszczenie, pozostaje stała zarówno w typowych testach pełzaniowych, jak i badaniach przyspieszonych. Wykazuje ponadto małą czułość na zmianę temperatury, co pozwoliło dla badanej stali austenitycznej przyjąć ją równą 250 • 10“5 [13].
Określenie czasu zniszczenia wymaga powiązania tej zmiany gęstości z funkcją opisującą proces odkształcenia w warunkach pełzania. Pomijając odkształcenie początkowe oraz pierwsze stadium pełzania, możemy do opisu
procesu przyjąć prawo Nortona, co w powiązaniu ze wzorem (3.36) pozwala obliczyć czas zniszczenia jako:
(3.37)
W takim ujęciu zmiana gęstości może być również powiązana z parametrem
zniszczenia Kaczanowa
co
Po
3.3. Kryteria pękania
Jako wynik procesów technologicznych, w elementach turbin cieplnych mogą istnieć nieciągłości materiałowe w postaci wtrąceń, pustek, mikroszcze-lin. Wady te w trakcie eksploatacji elementu mogą stopniowo powiększać swoje rozmiary, doprowadzając w efekcie do pęknięcia katastroficznego. Zachowanie się takiej wady uzależnione jest od rodzaju i wielkości obciążenia przyłożonego do elementu, stanu naprężenia i odkształcenia wokół wierzchołka pęknięcia, wymiarów i usytuowania pęknięcia oraz własności materiału. Wymiar pęknięcia ustala się na podstawie badań doświadczalnych lub też przyjmuje się go na poziomie czułości aparatury pomiarowej.
Na podstawie własności materiałowych, a w szczególności odporności na pękanie, wyznacza się krytyczny wymiar wady, który w danych warunkach eksploatacyjnych jest niebezpieczny. Rodzaj obciążenia, tzn. obciążenie stałe lub zmienne, decyduje o sposobie propagowania pęknięcia, a w mechanice pękania przyjmuje się różne formuły służące do opisu tych procesów.
Przy obciążeniach cyklicznych tempo propagacji opisuje zależność Parisa lub jego modyfikacja o ogólnej postaci [45]:
da = f(AK, J, A, m) dN (3.38)
uzależniające przyrost pęknięcia za jeden cykl pracy od współczynnika intensywności naprężeń K lub całki Rice’a J oraz danych materiałowych A, m. Przy obciążeniu stałym w warunkach pełzania również następuje propagacja pęknięcia opisywana ogólną zależnością [22]
da= f(C*, F, k) dt (3.39)
gdzie:
C* - parametr charakteryzujący pole naprężeń i odkształceń wokół wierzchołka pęknięcia,
F, k - stałe.
Przy znajomości początkowego a0 oraz krytycznego af wymiaru pęknięcia na podstawie powyższej zależności możemy obliczyć czas bezpiecznej eksploatacji, czyli trwałość danego elementu:
3^
J da = j f(C‘, F, k) dt (3.40)
ao 0
Oprócz wad materiałowych mogących stanowić zarodek rozwijającego się pęknięcia, również sam proces pełzania powodujący stopniową degradację materiału doprowadza do powstawania mikroszczelin. Proces ten intensyfikuje się szczególnie w miejscach koncentracji naprężeń, a powstałe w ten sposób mikropęknięcia mogą również propagować. Rozwijające się pęknięcia mogą zatem stanowić istotne ograniczenia trwałości elementów turbin i jako takie
powinny być tematem szczegółowych analiz.
Wymiary wad lub pęknięć, ich usytuowanie oraz poziom czułości aparatury pomiarowej są danymi wejściowymi do dalszych analiz zachowania się elementu z pęknięciem w czasie eksploatacji. Badania kontrolne przeprowadzone po ustalonym czasie służą weryfikacji metod obliczeniowych tempa propagowania pęknięcia oraz wcześniej postawionych diagnoz.
W niniejszej pracy zagadnieniu propagowania pęknięć w warunkach pełzania poświęcono rozdział 7.