3197489738

Przy szerokości przerwy energetycznej B_g frakcja nośników jaka może być wzbudzona termicznie z pasma walencyjnego do pasma przewodnictwa jest, zgodnie z rozkładem Boltzmanna, w przybliżeniu równa exp(-B_g//c7).

W temperaturze pokojowej kT = 0,025 eV, więc przy przerwie B_g = 4 eV frakcja elektronów wzbudzonych do pasma przewodnictwa jest: exp(-Bg//cT) = exp(-4/0,025) = exp(-80) * 10 ³⁵ tzn. jest zaniedbywalnie mała - przy gęstości atomów 10²² w cm³ gęstość elektronów w paśmie przewodnictwa byłaby rzędu n « 10'¹³/cm³ co odpowiadałoby przewodnictwu poniżej 10'³° Q'¹cnr¹.

Ponieważ przewodnictwo nawet najlepszych izolatorów polimerowych jest znacznie wyższe, w zakresie 10'¹⁸ -10‘¹⁶ Q-¹crrr¹, wynika z tego, że za przewodnictwo elektronowe obserwowane w tych materiałach są odpowiedzialne elektrony lub dziury pochodzące z domieszek (zanieczyszczeń) lub wstrzykiwane z elektrod.