Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
22
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
PODSTAWY FIZYCZNE ENERGETYKI
JĄDROWEJ
( jak powstaje energia jądrowa )
Stanisław Drobniak
INSTYTUT
MASZYN
CIEPLNYCH
1. Przegląd podstawowych pojęć.
2. Bilans energetyczny reakcji rozszczepienia.
3. Opis reakcji rozszczepienia.
4. Moderatory.
5. Wytwarzanie paliwa jądrowego.
6. Praktyczna realizacja reakcji jądrowej ( pręty
paliwowe ).
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
23
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Energetyka jądrowa
Jednostki używane w fizyce jądrowej:
j.m.a. (jednostka masy atomowej) =
12
1
masy
atomu
]
kg
[
10
660438
,
1
C
27
12
6
−
⋅
=
Równoważność masy i energii:
2
c
m
E
⋅
=
1 j.m.a. = 931,540368 MeV
1 eV = 1,602
⋅
10
-19
J = energia jaką nabywa ładunek
elementarny – ładunek elektronu w polu o różnicy
potencjałów 1 V
Podsumowanie:
jednostka masy - 1 j.m.a.
jednostka energii - 1 eV
(lub częściej) - 1 MeV (10
6
eV)
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
24
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Podstawowe pojęcia i oznaczenia używane w fizyce
jądrowej:
. . . - izotopy
Z
⋅
M
p
+ N
⋅
M
N
≠
M
A
∆
M
= Z
⋅
M
p
+ N
⋅
M
N
- M
A
defekt masy (
dlaczego ?
)
P P
siły elektrostatyczne (odpychające)
P P
siły jądrowe (przyciągające)
∆
M
≡
E
w
defekt masy
≡
energia wiązania
energia
wiązania
E
w
P
N
N
N
N
N
N
N
N
N
P
P
P
P
P
P
P
Z (liczba protonów)
jądro atomowe
N (liczba neutronów)
M
A
X
A=Z+N liczba masowa
Z
liczba atomowa
Z+N
1
Z+N
2
Z Z
X X
M
p
= 1,0072776 j.m.a
M
N
= 1,0086654 j.m.a.
M
e
= 1/1840 Mp
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
25
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
dostarczenie energii wiązania
⇒
rozszczepienie jądra
N
N
N
N
P
P
E
w
E
k
energia kinetyczna
poruszających się cząstek
( może zamienić się w ciepło !!! )
energia wiązania
E
w
= E
k
(zasada zachowania energii)
Zasady obowiązujące przy rozszczepieniu jądra i
innych przemianach jądrowych:
- zasada zachowania nukleonów
- zasada zachowania ładunku
- zasada zachowania pędu i krętu
- zasada zachowania masy i energii
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
26
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Skąd powstaje energia jądrowa ?
hipotetyczna
przemiana
rozszczepienia
jądra
U
X
Y
238
92
119
119
46
46
E
w1
(energia
wiązania
na jeden
nukleon)
(E
w1
)
238
= 7,5 MeV
(E
w1
)
119
= 8,4 MeV
zysk energii wiązania na 1 nukleon:
∆
E
w1
=8,4 – 7,5 = 0,9 MeV
całkowity zysk energii z rozpadu atomu
238
92
U
:
238
⋅
0,9 = 214 MeV
energia rozszczepienia
dane
z
wykresu
hipotetyczna
przemiana
rozszczepienia
jądra
0
40
80
160
200
119
238
2
4
6
8
[M V]
A ( masa atomowa )
∆E
w1
e
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
27
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
energia rozszczepienia:
214 MeV = 214
⋅
10
6
⋅
1,602
⋅
10
-19
[J]
= 3,43
⋅
10
-11
[J]
wartość opałowa najlepszego węgla:
W
u
= 34,5 [kJ/kg]
≅
3,43
⋅
10
7
[J/kg]
ile atomów węgla należałoby spalić, aby uzyskać
energię równoważną energii rozszczepienia jednego
atomu
238
U
?
masa atomowa węgla:
C
≈
12
≡
12
⋅
1,66
⋅
10
-27
[kg]
≡
2
⋅
10
-26
[kg]
tzn.:
ilość atomów węgla
(
) (
)
7
26
7
11
10
5
10
2
10
43
,
3
10
43
,
3
⋅
=
⋅
×
⋅
⋅
=
−
−
= 50 mln atomów węgla !!!
18
7
11
10
1
10
43
,
3
10
43
,
3
−
−
⋅
=
⋅
⋅
=
[kg]
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
28
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
W jaki sposób dostarczyć energię wiązania do jądra
atomowego ?
Neutron (pozbawiony ładunku)
⇓
brak sił odpychania elektrostatycznego
Swobodny neutron - prędkość 10
÷
15 tys. km/h
energia swobodnego neutronu > 1 MeV
(prędkość: 12000
÷
15000 km/s)
Swobodny strumień neutronów:
okres półrozpadu 12,8 min
W reaktorze: czas życia neutronu ~ 0,001 s
Uwaga:
proton
Rozpad neutronu elektron
antyneutrino
ν
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
29
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Reakcje wywołane uderzeniem neutronu w jądro
atomowe
⇒
rozszczepienie
(energia)
I typ reakcji: reakcja
( n,
f
)
N
N
N
F
produkty rozszczepienia:
- neutrony
jadro atomu
- fotony
II typ reakcji: rozpraszanie neutronów (n, n’)
N
N
neutron o zmienionej
energii lub kierunku
III typ reakcji: absorpcja neutronu
N
foton lub
proton lub
czastka
IV typ reakcji: reakcja (n, 2n) lub (n, 3n)
N
N
N
N
N
N
N
( n; 2n )
( n; 3n )
Uwaga: możliwa reakcja łańcuchowa
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
30
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
W jaki sposób jądro neutronu przekazuje energię jądru
atomowemu ?
E
E
E
E
E
podstawowy poziom energetyczny
jadra ( poziom energii )
najni szy
ż
dostarczenie energii:
oddanie energii:
foton lub
proton lub
neutron itp
powrót do
stanu
podstawowego
poziomy dozwolone
atom wzbudzony
(przejścia na
wyższy poziom
energetyczny)
blisko
położone
poziomy
duza odleglosc
miedzy poziomami
mała odległość
między poziomem
podstawowym
i pozostałymi
duża odległość
między poziomem
podstawowym
i pozostałymi
łatwość przejmowania energii
jadra atomów lekkich:
jadra atomów ciezkich:
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
31
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Jakie jest prawdopodobieństwo reakcji rozszczepienia?
miara
→
mikroskopowy przekrój czynny na reakcję
rozszczepienia:
N
v
n
R
i
f
=
σ
n - gęstość neutronów monoenergetycznych (liczba
neutronów o jednostkowej energii w jednostce objętości)
N - liczba jąder atomowych w jednostce objętości
v - prędkość neutronów
R
i
– liczba reakcji w jednostce objętości i czasu
Charakterystyka
235
92
U
235
92
U
Wnioski:
- struktura rezonansowa w zakresie 1 eV
÷
1 keV
(zakres neutronów termicznych; tzn.
ν
~ 2 km/s)
-
E
1
~
f
σ
konieczność zwolnienia neutronów do zakresu
termicznego
σ
E
f
[eV]
10
10
10
10
10
10
1
10
10
10
3
2
-4
-2
2
4
- energia neutronu
zakres termiczny
(możliwość uzyskania ciepła)
Rezonanse –
przechodzenie w stan
wzbudzony
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
32
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Charakterystyka
238
92
U
Wnioski:
- reakcja typu progowego
-
E
~
f
σ
-
σ
f
1000-krotnie
mniejszy niż dla
235
92
U
(znacznie mniejsze
prawdopodobieństwo
reakcji)
Wnioski:
- uran U
238
znacznie mniej wartościowym paliwem
niż U
235
- możliwość uzyskania energii cieplnej z U
235
pod
warunkiem, że neutrony bombardujące U
235
będą
zwalniane do zakresu termicznego
Uwaga:
naturalny uran zawiera 0,7% U
235
(konieczność wzbogacania uranu)
E
σ
f
[MeV]
0
0
2
4
6
8
10
0,5
1,0
1,5
prog
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
33
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
I problem:
- jak zwolnić neutrony do zakresu termicznego?
wyhamowanie neutronu
⇓
zderzenia z jądrami
atomów H
(oddziaływanie sprężyste)
E
5
< E
4
< E
3
< E
2
< E
1
woda
⇒
moderator (ośrodek spowalniający
neutrony)
jednocześnie:
- woda wyhamowując neutrony odbiera ich energię –
dotyczy to także neutronów, które nie będą powracać
do paliwa
- przejmowanie energii przez wodę to jej ogrzewanie
tzn.
woda
⇒
czynnik roboczy
Uwaga: obraz bardzo uproszczony
paliwo
woda
neutron
E
1
E
2
E
3
E
4
E
5
H
H
H
H
ściana (tzw. koszulka)
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
34
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Obraz bliższy rzeczywistości:
Moderator
⇒
H
2
O
σ
s
- przekrój czynny jąder H
2
na rozpraszanie
neutronów
σ
Ε
s
znikomo mały
przekrój czynny
energia neutronów prędkich
(emitowanych przez paliwo)
⇓
neutrony o bardzo dużej energii nie są efektywnie
zwalniane na jądrach pierwiastków lekkich
⇓
I etap zwalniania neutronów
→
rozpraszanie na
jądrach pierwiastków ciężkich
I’ - w samym paliwie
II’’ - dodatek kwasu borowego do moderatora w I
okresie pracy reaktora (po załadowaniu paliwa)
→
tzw. moderator przestrzenny
(oddziaływanie niesprężyste)
poziomy bardzo bliskie
↓
ciągłe widmo neutronów
Uwaga: reakcja typu progowego
energia neutronów prędkich
(emitowanych przez paliwo)
znikomo mały
przekrój czynny
E (bor)
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
35
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
II problem:
- jak zdobyć uran
235
92
U
uran naturalny
-
238
92
U
- 99,28%
-
235
92
U
- 0,71%
Schemat przerobu rudy uranowej:
Wydobycie rudy
Uranowej
Koncentrat
U
3
O
8
Przerób
U
3
O
8
⇒
UF
6
Wzbogacenie
UF
6
Przerób
UF
6
⇒
UO
2
⇓
paliwo jądrowe
Najtrudniejsze
Ogniwo
procesu
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
36
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Metoda dyfuzji gazowej
UF
6
- gaz (zawierający
235
92
U
- 0,71%
)
Po jednokrotnym przejściu:
235
92
U
- 3
÷
3,5%
235
92
U
F
6
mniejszy ciężar cząsteczkowy
238
92
U
F
6
(mieszanina
235
92
U
F
6
gazowa)
⇓
większa prędkość dyfuzji
ciśnienie membrana półprzepuszczalna
wielokrotna dyfuzja
⇒
~ 4-5%
(do celów energetycznych)
wzbogacenie ~90%
(do celów doświadczalnych
militarnych)
p
↑
p
↓
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
37
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Charakterystyka metody:
- olbrzymie koszty (aparatura, energia)
- instalacje o olbrzymich gabarytach
- proces bardzo trudny - wymaga bardzo
zaawansowanych technologii – produkcja membran
półprzepuszczalnych
USA - zakłady rządowe
EURODIF - Francja (założyciel), Włochy, Belgia,
Hiszpania, Iran
Uwaga:
produktem ubocznym wiele użytecznych technologii
(np. odsalanie wody)
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
38
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
1. Metoda odwirowania
- ultrawirówki - rozdział grawitacyjny wykorzystujący
różnice gęstości
U
U
235
235
238
238
mniejsza masa
mniejsza siła
odśrodkowa
większa masa
większa siła
odśrodkowa
obszar wewnętrzny
(większa koncentracja U )
obszar zewnętrzny
(większa koncentracja U )
odsysanie
Charakterystyka metody:
- mniejsze nakłady kapitałowe
- miniaturyzacja aparatury
- większa wydajność metody
- wyższe koszty produkcji niż dla dyfuzji gazowej
USA - zakłady rządowe
Urenco - Wielka Brytania, Holandia, RFN
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
39
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
3. Metoda laserowa
0
0
0
U
U
U
U
235
238
238
235
92
92
92
92
laserowy
promień
ładunek
elektryczny
elektrody
Charakterystyka metody:
- miniaturyzacja aparatury (niebezpieczeństwo
proliferacji)
- możliwość wydzielenia do 90% całkowitej ilości
235
92
U
(metody poprzednie do 60%)
- metoda ciągle w stadium prób
tzw.
„rozwinięta separacja izotopów”
(technologia rozwijana m.in.
przez Exxon Nuclear Co)
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
40
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Reakcje rozszczepienia
Najbardziej powszechna reakcja:
U
Xe
Sr
U
235
140
94
236
92
54
38
92
N
N
N
10 s
-6
γ
Bilans energetyczny rozszczepienia:
1) Energia kinetyczna fragmentów rozszczepienia –
168 MeV
2) Energia kinetyczna neutronów natychmiastowych
–5 MeV
3) Energia fotonów natychmiastowych – 7 MeV
4) Energia z rozpadu
β
produktów rozszczepienia:
- Fotony
γ
7 MeV
- cząstki
β
8 MeV
- antyneutrina 12 MeV
207 MeV
Etapy 1
÷
3 Etap 4
92,5% energii 7,5% energii
(w tym energia kinetyczna Sr i Xe – 85%)
Możliwy odzysk 95% w postaci ciepła !!!
Okresy półrozpadu
Sr - 28 lat
Xe - 5 dni
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
41
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Inne możliwe reakcje rozpadu:
n
3
Ba
Kr
U
n
U
144
56
89
36
236
92
235
92
+
+
→
→
+
Uwaga: obraz uproszczony – w rzeczywistości
kilkadziesiąt produktów rozpadu
!!!
przykład:
reakcja I:
236
236
236
92
93
94
N
N
P
P
U
U
U
materiał
nierozszczepialny
( !!! )
neptun
( nie występuje
ani w naturze
ani w tablicy
okresowej
pierwiastków )
pluton
rozszczepialny
( !!! )
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
42
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Materiał rozszczepialny – pręty paliwowe
φ 7,5
φ 1,5
6,
5
38
00
36
00
36
00
φ 9,1
160
0,11
0,69
stop cyrkonu
- mały przekrój czynny na
wychwyt neutronów
- duża wytrzymałość
- odporność na promieniowanie
ksenon
- wzrost ciśnienia ( do
stu kilkudziesięciu bar )
początkowo - wypełnienie helem
0,04 MW (moc cieplna)
(40 kW)
pastylka paliwowa
pastylki paliwowe
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
43
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Węgiel kamienny – wartość opałowa ~ 30
⋅
10
3
kJ/kg
~ 3
⋅
10
4
kJ/kg
moc cieplna pręta – 40 kW
energia wytworzona w ciągu 3 lat eksploatacji
40
⋅
8760
⋅
3 = 1051200 kWh
= 1
⋅
10
6
kWh = 1
⋅
10
6
⋅
3,6
⋅
10
3
kWs = 3,6
⋅
10
9
kJ
ile węgla należy spalić dla uzyskania tej samej ilości
ciepła:
kg
10
100
10
1
kg
/
kJ
10
0
,
3
kJ
10
6
,
3
3
5
4
9
⋅
=
⋅
=
⋅
⋅
= 100 ton węgla dla wytworzenia
tej samej energii
Podsumowanie:
1 kg U
235
≡
9000 ton węgla
elektrownia cieplna 1000 MW:
9000 ton węgla/dobę
elektrownia nuklearna 1000 MW:
100 kg prętów paliwowych/dobę
(wzbogacenie 3
÷
4 %)
tzn:
równoważnik 3 kg U
235
/dobę
bo sprawność ~ 30%
Część I - ENERGETYKA
JĄDROWA
43a
ENERGETYKA
I
EKOLOGIA
Rozdział 1 - Podstawy fizyczne
energetyki jądrowej
Emisja zanieczyszczeń (porównanie elektrowni
węglowych i jądrowych)
Przykład: elektrownia o mocy 1000 MW (emisja
roczna)
elektrownia węglowa elektrownia jądrowa
SO
2
138 tys t
NO
x
20,9 tys t
substancje 0,03 Ci 5,5
⋅
10
-6
Ci
promieniotwórcze (Ra
226
; Ra
228
) (Xe
133
; Kr
85
)
Dopuszczalne normy Ci = 3,7
⋅
10
10
[s
-1
]
SO
2
0,064 mg/m
3
NO
x
0,022 mg/m
3
substancje promieniotwórcze 1
⋅
10
-12
Ci/m
3
rezultat: objętość skażonego powietrza
elektrownia węglowa elektrownia jądrowa
SO
2
2,15
⋅
10
6
km
3
NO
x
9,5
⋅
10
5
km
3
substancje 55 km
3
promieniotwórcze 3
⋅
10
5
km
3
(5500 razy mniej!!!)