1. Wzory wyjściowe i przyjęte założenia

   1. Równanie Bernoulliego dla ustalonego ruchu wolnozmiennego,

$$h_{1} + \frac{\alpha_{1}{u_{1}}^{2}}{2g} = h_{2} + \frac{\alpha_{2}{u_{2}}^{2}}{2g} + \Delta h_{12}^{s}$$

1. Równanie ciągłości,

q_v = A • u = b • h • u

1. Energia rozporządzalna w dowolnym przekroju koryta prostokątnego liczona względem dna,

$$E = h + \frac{\alpha u^{2}}{2g}$$

1. Współczynnik przepływu

$$\mu = \frac{1}{\alpha}$$

1. Założenia:

• Nie uwzględniamy strat energetycznych ze względu na małą odległość przekrojów

$$\frac{\Delta h_{12}^{s}}{h_{1}} \ll 1$$

• Nie uwzględniamy wysokości prędkości

$$\frac{\frac{\alpha_{1}{u_{1}}^{2}}{2g}}{h_{1}} \ll 1$$

1. Wzory wynikowe

   1. Strumień objętości

$$g_{v} = \mu b_{2}\sqrt{g}\left( \frac{2}{3}h_{1} \right)^{\frac{3}{2}}$$

1. Współczynnik przepływu

$$\mu = \frac{g_{v}}{b_{2}\sqrt{g}\left( \frac{2}{3}h_{1} \right)^{\frac{3}{2}}}$$

1. Wysokość krytyczna

$$h_{\text{kr}} = \sqrt[3]{\frac{\alpha{q_{v}}^{2}}{gb^{2}}}$$

1. Tabele pomiarów i wyników obliczeń

lp.	qv	h1	l	z1	z2	z3	z4	z5	z6	z7	z8	z9	μ	$$\overset{\overline{}}{\mathbf{\mu}}$$	hkr
	m3/h	mm	mm	mm	mm	mm	mm	mm	mm	mm	mm	mm	-	-	mm
1	6, 2	119	0	107	101	98	93	89	85	82	78	74	0, 98	0, 97	79
2	5, 8	114	10	102	97	93	89	83	80	77	73	70	0, 98		75
3	5, 4	109	20	97	93	88	83	79	75	73	69	66	0, 98		72
4	5, 0	102	30	90	86	82	77	74	70	67	64	62	1, 00		68
5	4, 6	98	40	85	83	78	74	70	66	63	60	57	0, 98		64
6	4, 2	92	50	79	75	71	68	64	61	59	56	54	0, 98		61
7	3, 8	88	60	75	71	67	63	60	58	56	53	51	0, 95		57
8	3, 4	80	70	70	65	62	58	55	53	50	49	46	0, 98		53
9	3, 0	74	80	63	59	55	52	50	48	46	44	42	0, 97		48
10	2, 6	69	90	58	53	50	48	45	43	41	40	38	0, 93		44
11	2, 2	60	100	49	46	43	42	40	38	36	35	34	0, 98		39
12	1, 8	53	110	43	40	38	35	34	32	31	30	29	0, 96		34
13	1, 4	45	120	35	33	32	30	29	28	27	26	25	0, 96		29
14	1,0	35	130	26	25	24	23	23	22	21	21	20	1,00		23

ht	mm	0	10	20	30	40	50	60	70	80	90	100	110	120	130
gvt	m3/h	0	0, 1	0, 4	0, 8	1, 2	1, 7	2, 2	2, 8	3, 4	4, 0	4, 7	5, 4	6, 2	7, 0

1. Przykładowe obliczenia

   1. Współczynnik przepływu (dla pomiaru nr 3)

$$\mu = \frac{g_{v}}{b_{2}\sqrt{g}\left( \frac{2}{3}h_{1} \right)^{\frac{3}{2}}} = \frac{\frac{5,4}{3600}}{0,025 \bullet \sqrt{9,81}\left( \frac{2}{3} \bullet 109 \bullet 10^{- 3} \right)^{\frac{3}{2}}} = 0,98$$

1. Średni współczynnik przepływu

$$\overset{\overline{}}{\mu} = \frac{\sum_{1}^{14}\mu_{i}}{14} = \frac{7 \bullet 0,98 + 2 \bullet 1 + 2 \bullet 0,96 + 0,97 + 0,93 + 0,95}{14} = 0,97$$

$$g_{v} = \overset{\overline{}}{\mu}b_{2}\sqrt{g}\left( \frac{2}{3}h_{t} \right)^{\frac{3}{2}} = 0,97 \bullet 0,025 \bullet \sqrt{9,81}\left( \frac{2}{3}20 \bullet 10^{- 3} \right)^{\frac{3}{2}} = 1,17 \bullet 10^{- 4},\frac{\ m^{3}}{s}$$

$$g_{v} = 1,17 \bullet 10^{- 4} \bullet 3600\ \frac{m^{3}}{h} = 0,4\ \frac{m^{3}}{h}\ $$

1. Wysokość krytyczna (dla pomiaru nr 3)

$$h_{\text{kr}} = \sqrt[3]{\frac{\alpha{q_{v3}}^{2}}{gb^{2}}} = \sqrt[3]{\frac{1 \bullet \frac{5,4}{3600}^{2}}{9,81 \bullet {0,025}^{2}}} = 0,072\ m = 72\ mm$$

1. Wykresy (załączone do sprawozdania)

1. Zależność głębokości h₁ napełnienia koryta Venturiego przed zwężeniem od strumienia objętości cieczy przepływającej przez koryto,

2. Rozkład wysokości z cieczy wewnątrz koryta Venturiego dla poszczególnych strumieni objętości g_v.

1. Uwagi i wnioski

   1. Możemy przyjąć, że strumień objętości w korycie Venturiego zależy tylko od głębokości napełnienia koryta przed zwężeniem, dlatego wygodnie jest stosować taką metodę pomiaru strumienia objętości w przewodach otwartych,

   2. Dla coraz mniejszych strumieni różnica głębokości cieczy na wlocie i na wylocie z koryta jest coraz mniejsza. Wcześniej następuje również zmiana rodzaju przepływu ze spokojnego na rwący,

   3. Punkty wyznaczone doświadczalnie niemal pokrywają się z krzywą wyznaczoną teoretycznie – pomiar wykonany dokładnie.