POLITECHNIKA POZNAŃSKA INSTYTUT ELEKTROENERGETYKIzakład układów i sieci elektroenergetycznych |
|
---|---|
Laboratorium Technologii Informacyjnych w Elektroenergetyce |
|
|
Podstawy modelowania układów elektrycznych i elektroenergetycznych w programie ATPDraw |
|
|
|
D - 4 |
|
|
Schematy układów
Obwód RC
Obwód RLC numer 1
Obwód RLC numer 2
Obliczenia parametrów dla każdego modelu
Dla wszystkich układów: E = 10 V
Obwód RC
Parametry konfiguracji pierwszej:
R = 4 Ω
C = 1mF
Parametry konfiguracji drugiej:
R = 120 Ω
C = 1 mF
Obwód RLC numer 1
R = 120 Ω
L = 10 mH
C = 1 mF
Obwód RLC numer 2
Parametry początkowe:
R = 120 Ω
L = 10 mH
C = 1mF
Rezystancja krytyczna
$$R_{k} = 2\sqrt{\frac{L}{C}} = 2\sqrt{\frac{10*10^{- 3}}{10^{- 3}}} = 6,32\left\lbrack \Omega \right\rbrack$$
Dwukrotność rezystancji krytycznej
2 * Rk = 2 * 6, 32 = 12, 64[Ω]
Połowa rezystancji krytycznej
$$\frac{1}{2}*R_{k} = \frac{1}{2}*\ 6,32 = 3,16\left\lbrack \Omega \right\rbrack$$
Przebiegi rejestrowanych sygnałów
Obwód RC
Parametry konfiguracji pierwszej:
Parametry konfiguracji drugiej:
Obwód RLC numer 1
Obwód RLC numer 2
Ze względu na błędne wyliczenie Rk podczas zajęć wykresy zostały domodelowane przy użyciu programu PSCAD
Rezystancja krytyczna
Dwukrotność rezystancji krytycznej
Połowa rezystancji krytycznej
Obliczenia analityczne dla każdego modelu
Obwód RC
Wartość prądu w stanie ustalonym
Iust = 0 [A]
Początkowe napięcie na rezystorze
UR = UA= UB = 12 [V]
Spadek napięcia na rezystorze w stanie ustalonym
UR= Iust* R = 0 [V]
Napięcie na kondensatorze w stanie ustalonym
UC= UB=E=12 [V]
Parametry konfiguracji pierwszej:
Stała czasowa
τ1 = R * C = 4 * 10−3 = 4 [ms]
Wartość prądu tuż po zamknięciu wyłącznika W1
$$\ I_{1} = \ \frac{U}{R} = \ \frac{12}{4} = 3\ \left\lbrack A \right\rbrack$$
Parametry konfiguracji drugiej:
Stała czasowa
τ2 = R * C = 120 * 10−3 = 120 [ms]
Wartość prądu tuż po zamknięciu wyłącznika W1
$$I_{1} = \ \frac{U}{R} = \ \frac{12}{120} = 0,1\ \lbrack A\rbrack$$
Obwód RLC numer 1
Stała czasowa obwodu RC
τ3 = R * C = 120 * 10−3 = 120[ms]
Częstotliwość rezonansowa obwodu LC $\mathrm{f}_{\mathrm{r}}\mathrm{= \ }\frac{\mathrm{1}}{\mathrm{2*\pi}\sqrt{\mathrm{L*C}}}\mathrm{=}\frac{\mathrm{1}}{\mathrm{2*\pi}\sqrt{\mathrm{10*}\mathrm{10}^{\mathrm{- 3}}\mathrm{*}\mathrm{10}^{\mathrm{- 3}}}}\mathrm{= 50,33}\left\lbrack \mathrm{\text{Hz}} \right\rbrack$
Wartość prądu w stanie ustalonym
$$I_{\text{ust}}\ = \ \frac{E}{R} = \frac{12}{120} = 0,1\ \lbrack A\rbrack$$
Początkowe napięcie na rezystorze
UR = UA= UB = 12 [V]
Spadek napięcia na rezystorze w stanie ustalonym
UR= Iust* R = 0,1 *120 = 12 [V]
Napięcie na kondensatorze w stanie ustalonym
UC= 0 [V]
Obwód RLC numer 2
Wartość prądu w stanie ustalonym
Iust = 0 [A]
Spadek napięcia na rezystorze w stanie ustalonym
UR= Iust* R = 0 [V]
Napięcie na kondensatorze w stanie ustalonym
UC= UB=E=12 [V]
Napięcie na cewce w stanie ustalonym
UL= 0 [V]
Częstotliwość rezonansowa obwodu $\mathrm{f}\mathrm{= \ }\frac{\mathrm{1}}{\mathrm{2}\mathrm{\pi}\sqrt{\mathrm{L*C}}}\mathrm{=}\frac{\mathrm{1}}{\mathrm{6,28}\sqrt{\mathrm{10*}\mathrm{10}^{\mathrm{- 3}}\mathrm{*}\mathrm{10}^{\mathrm{- 3}}}}\mathrm{= 50,33}\left\lbrack \mathrm{\text{Hz}} \right\rbrack$
Wnioski z ćwiczenia
Dzięki przeprowadzonemu ćwiczeniu mieliśmy okazję zapoznać się ze sposobem modelowania układów oraz obserwowaniem przebiegów stanów nieustalonych w różnych konfiguracjach obwodu w programie ATPDraw.
Wszystkie otrzymane przebiegi są zgodne z obliczeniami analitycznymi, co pozwala wnioskować o poprawnej pracy programu w zakresie badanych układów.
W przypadku obwodu RC można zaobserwować, iż zwiększenie rezystancji w obwodzie wpływa na czas ładowania kondensatora – czyli na wartość stałej czasowej. Im większa jest wartość tej rezystancji, tym ładowanie kondensatora przebiega dłużej.
Dla drugiego badanego obwodu widać na wykresie powstające oscylacje, które są bezpośrednio wynikiem otwarcia drugiego wyłącznika W2 i następującym po tym procesem rozładowania kondensatora.
Na podstawie zasymulowanych przebiegów do ostatniego badanego obwodu można stwierdzić, iż przebiegi te potwierdzają teorię, iż dla rezystancji krytycznej następuję najszybsze ustabilizowanie się przebiegów w obwodzie RLC. W przypadku układu z rezystancją równa ½*Rk widać gasnące oscylację, natomiast dla R = 2* Rk oscylacje nie występują.