1. Wstęp teoretyczny wykresem Ancony nazywamy graficznie przedstawione przebiegi wysokości: energii rozporządzalnej, ciśnienia (absolutnego) i ciśnienia piezometrycznego wzdłuż strugi przepływającego płynu. Jak wiadomo, wysokość energii rozporządzalnej maleje¹⁾ w kierunku przepływu wzdłuż strugi cieczy na skutek strat energetycznych. Wobec tego w dwóch jej przekrojach i oraz j (rys. niżej) oddalonych od siebie o l_ij > 0, z których – idąc w kierunku przepływu – i poprzedza j, wysokość energii rozporządzalnej spełnia nierówność

$$\frac{\text{pi}}{\text{pg}} + zi + \frac{\text{ai}\text{vi}^{2}}{2g} > \frac{\text{pj}}{\text{pg}} + zj + \frac{\text{aj}\text{vj}^{2}}{2g}$$

która przechodzi w równanie

$$\frac{\text{pi}}{\text{pg}} + zi + \frac{\text{ai}\text{vi}^{2}}{2g} > \frac{\text{pj}}{\text{pg}} + zj + \frac{\text{aj}\text{vj}^{2}}{2g} + \Delta hij\hat{}5$$

jeśli jest wysokością strat energetycznych na drodze lij

Znając zatem wartość energii w pewnym przekroju strugi, możemy znaleźć tę wartość w dowolnym jej przekroju, jeśli potrafimy obliczyć straty energetyczne między tymi przekrojami. Pozwoli to uzyskać linię energii, która nie może nigdzie wznosić się w kierunku przepływu płynu. Przeciwnie, podczas przepływu płynów lepkich linia energii zawsze opada w kierunku przepływu.

Wysokość ciśnienia (absolutnego) w dowolnym przekroju strugi otrzymujemy, odejmując – od wysokości energii –wysokość prędkości. Znając wysokość ciśnienia w każdym przekroju strugi, możemy wykreślić linię ciśnień i linię ciśnień piezometrycznych, która przebiega równolegle do linii ciśnień, ale niżej od niej o wysokość ciśnienia barometrycznego p_b /ρ g.

Linie ciśnień i ciśnień piezometrycznych kształtują się w zależności od wymiarów geometrycznych przewodu i strumienia objętości, ale nie muszą opadać w kierunku ruchu.

Wynika stąd, że linia ciśnień piezometrycznych nie może przebiegać pod rurociągiem niżej niż ( pb – pw) /ρ g.

2. Wzory i przykładowe obliczenia
liczba Reynoldsa
współczynnik lepkości kinematycznej
prędkość wody w przewodzie
wysokość strat liniowych
wysokość strat miejscowych gęstość wody
współczynnik oporu liniowego dla Re>2300

3. Tabela

punkt	srednica	h, [mm]	t, [C]	wymiary rur
1	12,3	911	10,1	srednica
2	12,3	889	10,1	12,3
3	12,3	872	10,1	12,3
4	12,3	860	10,1	12,3
5	12,3	842	10,1	12,3
6	12,3	819	10,1	12,3
7	12,3	808	10,1	8,3
8	12,3	804	10,1	7,15
9	12,3	782	10,1
10	12,3	764	10,1
11	8,3	652	10,1
12	7,15	565	10,1
13	12,3	521	10,1
14	12,3	501	10,1

punkt	Re	[l/d]	λ	Δh^sl , [dm]	ζ	Δh^sm, [dm]	hv, [dm]	H0 ,[ dm]
1	5556				0,50	0,056	0,11	109,11
2	5556	50	0,037	0,204			0,11	109,00
3	5556	50	0,037	0,204		0,240	0,11	108,83
4	5556	100	0,037	0,408			0,11	108,71
5	5556	100	0,037	0,408			0,11	108,53
6	5556	100	0,037	0,408		0,240	0,11	108,30
7	5556	15	0,037	0,061			0,11	108,19
8	5556				1,00	0,111	0,11	108,15
9	5556	50	0,037	0,204	0,50	0,056	0,11	107,93
10	5556	50	0,037	0,204	0,27	0,030	0,11	107,75
11	8234	30	0,033	0,535	0,13	0,069	0,54	107,06
12	9559	30	0,032	0,936	0,44	0,428	0,98	106,63
13	5556	48,5	0,037	0,198			0,11	105,32
14	5556				1,00	0,111	0,11	105,12