temat' Wyznaczanie momentów�zwładności brył metodą stolika�lansowego

Temat: Wyznaczanie momentów bezwładności brył metodą stolika balansowego

  1. Cel ćwiczenia

Wyznaczenie momentu kierującego sprężyny spiralnej i wyznaczenie momentów bezwładności brył.

  1. Wprowadzenie.

Momentem bezwładności I nazywamy skalarną wielkość fizyczną, która jest miarą bezwładności

Bryły w ruchu obrotowym wokół wyróżnionej osi obrotu. Dla ciała sztywnego składającego się z n połączonych razem punktów materialnych moment bezwładności. Gdzie mi oznacza masę i-tego punktu, ri odległość i-tego punktu od osi obrotu, względem, której

Obliczamy moment bezwładności I. Dla ciągłego rozkładu masy bryły sztywnej o gęstości ρ sumowanie zastępujemy całkowaniem po całej objętości bryły:

Gdzie m oznacza masę bryły, V-objętość, r- odległość elementu objętości dV od osi obrotu.

Najczęściej obliczamy momenty bezwładności względem 3 wzajemnie prostopadłych osi obrotu przechodzących przez środek masy bryły. Osie te nazywamy głównymi osiami bezwładności (obrotu), a obliczone względem nich momenty bezwładności-głównymi momentami bezwładności. Momenty bezwładności wyznaczone względem 2 osi głównych przyjmują wartości ekstremalne: maksymalną i minimalną. Jeżeli znamy moment bezwładności względem jednej z osi przechodzącej przez środek

masy bryły I0 to moment bezwładności względem nowej osi I równoległej do pierwotnej można zapisać


I = I0 + mb2

gdzie m- oznacza masę bryły, b- odległość pomiędzy osiami obrotu. Powyższe równanie nosi nazwę twierdzenia Steinera o osiach równoległych. Doświadczalnie można wyznaczyć momenty bezwładności wykorzystując właściwości ruchu harmonicznego, dotyczy to szczególnie drgań skrętnych ( torsyjnych). Skręcenie sprężyny spiralnej o kąt φ spowoduje powstanie w jej wnętrzu sił sprężystości, których

moment M, jest skierowany przeciwnie do momentu sił skręcających i zgodnie z prawem Hooke`a


M = −D * φ

jest proporcjonalny do kąta skręcenia sprężyny gdzie:

D-oznacza moment kierujący sprężyny, j - oznacza kąt skręcenia wyrażony w mierze łukowej kąta. Moment siły M powoduje drgania harmoniczne sprężyny starając się przywrócić ją do stanu równowagi. Z drugiej strony zgodnie z II zasadą dynamiki dla ruchu obrotowego ciała sztywnego:


$$M = \frac{\text{dL}}{\text{dt}}$$

gdzie L oznacza moment pędu wyrażony wzorem:


L = I * ω

ω- prędkość kątowa w ruchu obrotowym dookoła ustalonej osi obrotu. W ćwiczeniu kierunek wektora

ω pokrywa się z kierunkiem głównej osi bezwładności. Moment siły M można zapisać w postaci

Okres T drgań torsyjnych wyrażamy wzorem:


$$T = 2\pi\sqrt{\frac{I}{D}}$$

Z wyznaczonego uprzednio doświadczalnie momentu kierującego D sprężyny skrętnej obliczamy

moment bezwładności bryły umieszczonej na osi sprężyny ze wzoru:


$$I = \frac{T^{2}}{4\pi^{2}}D$$

  1. Opis stanowiska laboratoryjnego

Zawiera ono: stolik balansowy, bryły do pomiarów

Momentów bezwładności, bramki świetlnej z licznikiem i zasilaczem, dynamometr, przymiar liniowy, suwmiarka, waga laboratoryjna lub kuchenna z uchybem m= 1g lub lepszym.

  1. Program ćwiczenia:

dynamometru. Założyć końcówkę dynamometru na jedno z ramion pręta tak, aby dotykał końca ciężarka.

Zanotować niepewność pomiarową wagi.

momentów bezwładności.

taśmy samoprzylepnej (jej szerokość nie powinna przekraczać 3 mm) . Przybliżyć do bryły statyw z bramką świetlną i sprawdzić czy reaguje na przyklejoną taśmę.

pojedynczych okresów drgań torsyjnych lub ilość przejść przez bramkę.

wielokrotnie n≥10.Obliczyć średnią arytmetyczną badanego okresu i jej odchylenie

standardowe s.

tabela1.

L.p. α [ ° ] F [ N ] D α [ rad ] ΔT [ 1/s ] I obliczone I pomiar
1 45 0,05 0,02 0,785398 0,811 0,012482 0,014494
2 90 0,15 0,02 1,570796 0,811 0,012482 0,014494
3 135 0,3 0,02 2,356194 0,811 0,012482 0,014494
4 180 0,4 0,02 3,141593 0,811 0,012482 0,014494
5 225 0,5 0,02 3,926991 0,811 0,012482 0,014494
6 270 0,6 0,02 4,712389 0,811 0,012482 0,014494
7 315 0,7 0,02 5,497787 0,811 0,012482 0,014494
8 360 0,8 0,02 6,283185 0,811 0,012482 0,014494
  1. Wyniki pomiarów i obliczenia:

m = 0,258 [ kg ]

r=0,11 [ m ]


$$I = \frac{T^{2}}{4\pi^{2}}D$$


M = F * r


$$T = 2\pi\sqrt{\frac{I}{D}}$$

T = 0, 811 [ 1/s ]

$I = \frac{{0,811}^{2}*0,015}{4\pi^{2}} = 0,012482$ [kg*m^2]

$I = \frac{mr^{2}}{2} = \frac{0,258*{0,11}^{2}}{2} = 0,014494$ [kg*m^2]


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Wyznaczanie momentu?zwładności brył
8 - wyznaczanie momentu bezwladnosci metodą dynamiczną (2), Fizyka
Wyznaczanie momentu bezwładności brył nieregularnych, Pollub MiBM, fizyka sprawozdania
Wyznaczanie momentu bezwładności brył za pomocą drgań skrę(1 (2), Sprawozdania - Fizyka
Wyznaczanie momentu bezwładności brył za pomocą drgań skrętn (2), Wyznaczanie przyśpieszania ziemski
102, 102, Temat : Wyznaczanie stosunku Cp/Cv metodą Clementa - Desormesa
Wyznaczanie momentu bezwładności brył, Sprawozdania - Fizyka
(), materiały zaawansowane technologicznie L, Zagadnienia wyznaczanie momentu dipolowego substancji
115, #115A, Temat : Wyznaczanie stosunku Cp/Cv metodą Clementa - Desormesa
01 Wyznaczanie momentu bezwładności ciał metodą wahadła fizycznego i sprawdzenie twierdzenia Steiner
Wyznaczanie momentu bezwładności brył za pomocą drgań skrę(2, Sprawozdania - Fizyka
Mech- Wyznaczanie momentu bezwładności brył za pomocą drgań, Sprawozdania - Fizyka
106, 106OLA, Temat : Wyznaczanie stosunku Cp/Cv metodą Clementa - Desormesa
115, 115(1), Temat : Wyznaczanie stosunku Cp/Cv metodą Clementa - Desormesa
F 301.DOC, TEMAT: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA METODĄ NAJMNIEJS
115, teoria, Temat : Wyznaczanie stosunku Cp/Cv metodą Clementa - Desormesa
Fizyka temat$ Wyznaczanie ogniskowej soczewki różnymi metodami

więcej podobnych podstron