3. Schemat doświadczenia.

Próbką pomiarową może być cienką warstwą metalu (np. bizmut). W czasie pomiaru płytkę tę umieszcza się w szczelinie elektromagnetycznej prostopadle do kierunku linii sił pola magnetycznego. Źródłem prądu I_p jest elektroniczny zasilacz prądu stałego Z. Napięcie Halla występujące między elektrodami V_H, mierzymy za pomocą miliamperomierza V (lub kompensatora). Czysty efekt uzyskuje się, gdy linia, na której leżą elektrody V_H jest dokładnie prostopadła do linii łączącej elektrody I_p. Na ogół elektrody V_H są nieznacznie przesunięte względem I_p. W takim przypadku po przyłożeniu do elektrod I_p napięcia, wzdłuż próbki wytwarza się spadek potencjału. Ten spadek napięcia równy jest wskazaniu woltomierza V, występującym po wyłączeniu prądu I_p, lecz w nieobecności pola magnetycznego
.

IV. Obliczenia i wyznaczanie niepewności pomiarowych.

1) Wyznaczanie stałej Halla

a) dla B=0,142 [T]

Lp.	Rh1i
1.	0,04309859	0,00000077
2.	0,04262911	0,00000017
3.	0,04225352	0,00000000
4.	0,04287324	0,00000043
5.	0,04258216	0,00000013
6.	0,04237425	0,00000002
7.	0,04250000	0,00000008
8.	0,04209703	0,00000002
9.	0,04200000	0,00000005
10.	0,04181818	0,00000016
11.	0,04159624	0,00000039
12.	0,04162514	0,00000036
13.	0,04142857	0,00000063

b) dla B=0,210 [T]

Lp.	Rh2i
1.	0,04390476	0,00000020
2.	0,04581587	0,00000213
3.	0,04376190	0,00000035
4.	0,04445714	0,00000001
5.	0,04406349	0,00000009
6.	0,04367347	0,00000047
7.	0,04380952	0,00000030
8.	0,04359788	0,00000058
9.	0,04375238	0,00000037
10.	0,04496970	0,00000038
11.	0,04457143	0,00000005
12.	0,04537729	0,00000104
13.	0,04488435	0,00000028

c) dla B=0,248 [T]

Lp.	Rh3i
1.	0,04604839	0,00000011
2.	0,04629032	0,00000032
3.	0,04604839	0,00000011
4.	0,04645161	0,00000053
5.	0,04586022	0,00000002
6.	0,04582949	0,00000001
7.	0,04548387	0,00000006
8.	0,04523297	0,00000024
9.	0,04512903	0,00000035
10.	0,04596774	0,00000006
11.	0,04537634	0,00000012
12.	0,04549628	0,00000005
13.	0,04514977	0,00000033

2) Wyznaczanie liczby nośników prądu

a) dla B=0,142 [T]

Lp.	n1i
1.	1,45E+20	9,18127E+36
2.	1,46E+20	2,05911E+36
3.	1,48E+20	1,77836E+34
4.	1,46E+20	5,14733E+36
5.	1,47E+20	1,62184E+36
6.	1,47E+20	3,07186E+35
7.	1,47E+20	9,80352E+35
8.	1,48E+20	1,72918E+35
9.	1,49E+20	5,75151E+35
10.	1,49E+20	1,97284E+36
11.	1,50E+20	4,84445E+36
12.	1,50E+20	4,39679E+36
13.	1,51E+20	7,88694E+36

b) dla B=0,210 [T]

Lp.	n2i
1.	1,42E+20	2,00273E+36
2.	1,36E+20	2,03887E+37
3.	1,43E+20	3,53176E+36
4.	1,40E+20	1,23454E+35
5.	1,42E+20	8,15439E+35
6.	1,43E+20	4,7008E+36
7.	1,42E+20	2,97306E+36
8.	1,43E+20	5,83672E+36
9.	1,43E+20	3,64943E+36
10.	1,39E+20	3,80918E+36
11.	1,40E+20	5,06068E+35
12.	1,38E+20	1,02306E+37
13.	1,39E+20	2,84861E+36

c) dla B=0,248 [T]

Lp.	n3i
1.	1,36E+20	9,68657E+35
2.	1,35E+20	2,8652E+36
3.	1,36E+20	9,68657E+35
4.	1,34E+20	4,66956E+36
5.	1,36E+20	1,83175E+35
6.	1,36E+20	1,13397E+35
7.	1,37E+20	4,87547E+35
8.	1,38E+20	2,13008E+36
9.	1,38E+20	3,1589E+36
10.	1,36E+20	5,57089E+35
11.	1,38E+20	1,04747E+36
12.	1,37E+20	4,36683E+35
13.	1,38E+20	2,93711E+36

IV. WNIOSKI

Efekt Halla obserwuje się nie tylko w metalach , ale i w półprzewodnikach , gdzie ze znaku efektu można wnioskować o przynależności półprzewodnika do grupy n czy typu p.

Innym zastosowaniem hallotronu jest pomiar indukcji magnetycznej, bądź też pomiar kąta obrotu.

---