162

162



równanie wykresu fazowego dla tego przypadku. Założyć, iż ciepło topienia nie zależy od temperatury.

Rozwiązanie

Warunek równowagi fazowej ma postać

Vc,i(T’P) = Ps,i(T>P)

co po uwzględnieniu (4.5.17) i (4.5.19)

VcAT’P) + RTXnxc,i = £i(T,p)+RTlnxsl

pozwala zapisać go jako

ln


^ = »UT>P) - vUT’P)

x„..    RT

Prawą stronę powyższej zależności można przekształcić, wykorzystując zależności podane w Przykładzie 4.5.4, do postaci

x.; Ar „.

/

7°^

ln c1 - s

1

-._

xs,i RTf

T)

Żeby znaleźć wykres fazowy (linie solidusa i likwidusa) należy rozwiązać układ równań

ln


ln


Xc,2 ACc,2


\2 Rit


1 - —


\l + Xs, 2 = 1 *c,l +Xc,2 = 1

Algorytm rozwiązania jest następujący: ponieważ

Ar


= \iexP


1 -


RT,


162

1

c,l _ ACc,l ,1 RT,


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
159 2 równania (9.17) wynika, że w tym przypadku stosunek ejekcji jest stały i nie zależy od spadku
W przypadku mchu ustalonego (żadna wielkość nie zależy od czasu) zasadę przedstawiają równania: •
44139 spektroskopia020 40 Równanie oscylatora dla tego przypadku ma postać m*x + m*yx = — eS0e~icot,
Skrypt PKM 1 00089 178 Zgodnie z rys. 5.4 napiszemy (5.9)A+P-B=0 Ryv5.4 r Dla tego przypadku otrzyma
siecib Podstawiając wyrażenie na W(s) dla tego przypadku do wzoru na Rt(j), otrzymujemy ; s s+kt Fun
085 5 wiednio w chłodnicy i nagrzewnicy, określenie prędkości granicznych dla tego przypadku wymaga
61014 Zdjęcie0155 (6) Dla tego przypadku schemat blokowy układu przedstawiony na rys. 4b można przed
31392 Skrypt PKM 1 00089 178 Zgodnie z rys. 5.4 napiszemy (5.9)A+P-B=0 Ryv5.4 r Dla tego przypadku o
WYKŁAD 2 enzymy cz 1 (37) RÓWNANIE MICHAELISA-MENTEN Analiza równania Michaelisa-Menten dla trzec

więcej podobnych podstron