8565558539

159

2 równania (9.17) wynika, że w tym przypadku stosunek ejekcji jest stały i nie zależy od spadku ciśnienia w dyszy zasilającej, czyli od natężenia przepływu cieczy zasilającej G .

Z

Z równania (9.16) wynika, że stosunek ejekcji M zależy od wysokości słupa z dozowanej cieczy znajdującej się w pojemniku. Przy zupełnie napełnionym pojemniku, tj. z dla p >p , stosunek ejekcji przyjmuje wartość minimalną

IH3X    s z

M , zwiększając się do wartości maksymalnej M , gdy wysokść z dąży do 0.

min    max

Gdy P ^<P » proces przebiega odwrotnie.

S Z

Jeśli spadek ciśnienia w dyszy zasilającej p - p jest dostatecznie duży

r z s

w stosunku do spadku ciśnienia p - p , wynikającego z różnicy gęstości

rz rs

p - p_z, wpływ napełnienia dozownika staje się pomijalnie mały i praktycznie stosunek ejekcji M=const niezależnie od stopnia napełnienia pojemnika.

Wpływ napełnienia pojemnika na stosunek ejekcji M może zostać określony na podstawie równanie (9.16). Przykładowo dla przypadku p >p , oznaczając

s Z

przy z=0

M    - (9.18)

max

s z

otrzymuje się

- - (9.19)

max    rz s

Rozważania te są słuszne, gdy współczynniki uwzględniające stratę prędkości w dyszach:    dozującej ę i zasilającej £ są stałe i niezależne

s    z

od liczby Reynoldsa. Można tak przyjąć z pewnym przybliżeniem dla przepływu burzliwego. W przypadku gdy

d c p

Re - < Re    (9.20)

gdzie d - średnica dyszy,

c - prędkość przepływu cieczy, p - gęstość,

p - współczynnik lepkości dynamicznej.