250
ds = ^^Sd(H2)
2 T]
Po całkowaniu, otrzymuje się
27?
Z IZT dla przemiany izotermicznej czynnika doskonałego wynika, iż
co daje
<?1,22?\
^oCc
(-9000)2 • 3 4 Ti I0'7-0,0552
Korzystając z zależności (8.2.17), można napisać, że w przemianie izentropo-wej
C„ 17
— dT - junCr — dH = 0
X 0 C j2
Po wykorzystaniu zależności wyprowadzonej w Przykładzie 8.2.1, otrzymuje się, że
±(Ac + li0CcH>)dT-^dm=0
Po rozdzieleniu zmiennych
dT = ^occ d(Ac + n0CcH2)
T 2 Ac+ ^oCc^2
i całkowaniu, znajduje się ostetecznie
li =
72 ^ Ac + /i0Cc/f22
108 + 4-n: 1Q~7 -0,0552 • 1Q10 M 108 + 4 Ti; 10"7 - 0,0552 • 8,882 • 1010
250
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
to przy H = const po całkowaniu otrzymuje się, że gdzie: Mx = Cc" = 0,098 -106 = 0,98 • 105 A-m19648 P1010862 352 7. LUKI Po podstawieniu pod znak całki wartości zaM,i W, oraz po ^całkowaniu otrzFullSizeRender 1 Po wykonaniu całkowania otrzymuje się prawo Stefana-Boltzmanna6 = -f.T* = ^ 7* = oTskąd po redukcji otrzymamy — e2 = xex czyli — = e2 dx dx r -x2DSC00236 (24) Po wstawieniu wyrażenia na energię całkowitą otrzymamy -jest stałą Rydberga. Linie wid(2) -FM1 f(s)ds= — exp - który po wykonaniu całkowania prowadzi do funkcji podwójniefiz21 i i rr r r 7 - i I iI I .Tl j :??o -j ^50£7 ! &ds$2sićŻL4» OćL po^u „■ £.U gŁA&u rimg254 (3) winna być o 3/3 mniejsza niż średnica gwoździa. Po całkowitym wbiciu gwoździa należy zagiskrypt060 62coCs (4.8 szana musi być w obu układach równa: / Po uproszczeniu otrzymujemy: co po podzSkrypt PKM 1 00129 258 Pisząc ograniczenie na naprężenie zginające 258 po podstawieniu (8.4) otrzymuwięcej podobnych podstron