250

250



czyli


ds = ^^Sd(H2)

2 T]

Po całkowaniu, otrzymuje się

27?

Z IZT dla przemiany izotermicznej czynnika doskonałego wynika, iż


co daje

<?1,22?\

^oCc


(-9000)2 • 3 4 Ti I0'7-0,0552


8,88 * 105 A-m1


Korzystając z zależności (8.2.17), można napisać, że w przemianie izentropo-wej

C„    17

— dT - junCrdH = 0

X    0 C j2

Po wykorzystaniu zależności wyprowadzonej w Przykładzie 8.2.1, otrzymuje się, że

±(Ac + li0CcH>)dT-^dm=0

Po rozdzieleniu zmiennych

dT = ^occ d(Ac + n0CcH2)

T    2 Ac+ ^oCc^2

i całkowaniu, znajduje się ostetecznie

li =

72    ^ Ac + /i0Cc/f22

T3 = T2


108 + 4-n: 1Q~7 -0,0552 • 1Q10 M 108 + 4 Ti; 10"7 - 0,0552 • 8,882 • 1010


= 0,363 K


250


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
to przy H = const po całkowaniu otrzymuje się, że gdzie: Mx = Cc" = 0,098 -106 = 0,98 • 105 A-m
19648 P1010862 352 7. LUKI Po podstawieniu pod znak całki wartości zaM,i W, oraz po ^całkowaniu otrz
FullSizeRender 1 Po wykonaniu całkowania otrzymuje się prawo Stefana-Boltzmanna6 = -f.T* = ^ 7* = oT
skąd po redukcji otrzymamy — e2 = xex czyli — = e2 dx    dx r -x2
DSC00236 (24) Po wstawieniu wyrażenia na energię całkowitą otrzymamy -jest stałą Rydberga. Linie wid
(2) -FM1 f(s)ds= — exp - który po wykonaniu całkowania prowadzi do funkcji podwójnie
fiz21 i i rr r r 7 - i I iI I .Tl j :??o -j ^50£7 ! &ds$2sićŻL4» OćL po^u „■ £.U gŁA&u r
img254 (3) winna być o 3/3 mniejsza niż średnica gwoździa. Po całkowitym wbiciu gwoździa należy zagi
skrypt060 62coCs (4.8 szana musi być w obu układach równa: / Po uproszczeniu otrzymujemy: co po podz
Skrypt PKM 1 00129 258 Pisząc ograniczenie na naprężenie zginające 258 po podstawieniu (8.4) otrzymu

więcej podobnych podstron