img302
o otrzymamy następujące równania dla czterech par zmiennych kanonicznych:
wj = 0.80*1 - 0.28*2 + 0.21*3 + 0,44*4 «2 = -0.08*1 - 1.83*2 + 1,77*3 - 0,03*4 w3 = -0,52*1 + 0,02*2 + 1,96*3 - 1,51*4 uA = 0,99*1 - 1.23.*2 + 0,84*3 - 0,91*4
oraz dla v-:
Vj = -1,36*6 + 2,43*7 + 1,87*8 - 2,15*9 v2 = -2,55*6 + 0,48*7 + 1,33*8 + 0.69*9 v3 = -0,98*6 + 2,00*7 - 2,47*8 + 1,66*9 v4 = 2,79*6 - 3,97*7 - 1,17*8 + 2,98*9
Korelacje kanoniczne wynoszą w tym przypadku
rn = 0,7329, rn = 0,4585,
/•33 = 0,2108, /-44 = 0,0484.
-1.6 -0.6 0.4 1.4 2.4
Second set
Rys. 14.2 Rozkład obserwacji w przestrzeni m = /(vi).
302
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
skanuj0018 2 otrzymujemy następujące równanie dla obliczenia t: yjvl +(gt)2 = nv0 . Końcowo dostajemSkaner08060405550 Rozważając logiczny ciąg oddziaływań energetycznych otrzymamy następujący schematI- Xo P EKONOMETRIA Dla czterech potencjalnych zmiennych objaśniających obliczono: rj = 0,4; r2 = -0Przy powyższych założeniach otrzymujemy następujący wzór dla określenia ceny docelowej: Pd — Piny xImage21 C tlz, » o A A 1. Dla jakich wartości zmiennych pętla się wykonuje? WhilImage4 1. Dla jakich wartości zmiennych pętla się wykona: While((x-21)&&!x2012 10 05;09;582 otrzymuje się szczególną postać równania (4.4) dla zgorzelin typu NiO, która prowimg032 3 (J) Część pierwsza Stosując równanie Lee-Kessiera dla pewnego gazu otrzymano następujące wWojciech Jurczak Dla stanu ta: - w środowisku obojętnym otrzymano następujące funkP1013881 Przechodząc do równań skalarnych otrzymamy trzy następujące równania: x+M -O r!} +/£ * =0S5008121 Obwód z rysunku 1.32c można opisać następującym układem równań dla metodywięcej podobnych podstron