Obraz0014

wzorze (3.17). Aby w takim przypadku obliczyć przyrost entropii gazu półdo-ikonałego, należy całkę we wzorze (3.17) zapisać następująco:

(3.18)

c,7i

l T l T l T

■,d/.ie T„ - 273,1 fi

K, a wyrażenia Jc_v~- i Jc_v— oblicza się przy użyciu

i i r r

* O    ¹ o

abl. 8.5 lub wzorów analitycznych opisujących zależność ciepła właściwego vizu od temperatury.

Obowiązuje również zależność

fc    -^d2

i ^v T    l T

R In

To

<3.19a)

■o wynika z relacji

C_p-C_v-R

c,, — c _v R,    (3.19c)

.tiiś/.nych w odniesieniu do gazu doskonałego lub pół doskonałego.

S.3. Przemiana izobaryczna

Przemiana izobaryczna występuje, gdy ciśnienie nie ulega zmianie <P = idem = pi = p2, tzn. dp = 0). Geometrycznym obrazem tej przemiany w układzie p-V jest linia prosta równoległa do osi odciętych, a w układzie T-S lunkcja wykładnicza, rys. 3.3.

Zależność między parametrami dla przemiany izobarycznej otwartej jest

następująca:

Rys. 3.3. Przemiana izobaryczna przedstawiona w układzie p*V (aj i T-S (h)

,leżeli pr/em iana i zo bary czn a jest zam kn ięta, to s 1 uszu a j e st rów nic ż zn leż-

(3.21)

(3.22#)

1    . V>

■ir’“ v7

Prace bezwzględną oblicza się następująco:

I , , ¹ /p<lV =■ |>(Vj -- V, ) = iiR(T_; • I,)

Vl

!,    R,(r. T|)    (3.22b)

nmiiast praca techniczna L,_]i2 ~ 0, ponieważ dp - 0.

( iepło przemiany można wyznaczyć, posługując się zależnością(3.8) oraz v Liu/ystując fakt, że L_Uj2 - 0

< ). • - Ik - Hi    (3.23a)

|.

<l,    h₂ - hi    (3.23b) ! Ma gazów doskonałych równanie (3.23) przyjmuje postać

(3.24a)

a)

Pi ‘ Pi

1*11,2 “ O -1*1.2

^al _	o^2
^O^mn ..... 1 1
1 t 1	} 1 _J
v,	V3

•    t.)

b