265
W układzie zajdą okresowe drgania samowzbudne. Przy ruchu pasa ciało będzie się poruszało pod działaniem siły tarcia w kierunku ruchu pasa dopóty, dopóki wzrastająca siła napięcia sprężystego nie przewyższy siły tarcia rozwiniętego ciała o pas. Z tą chwilą ciało zacznie się poruszać w kierunku przeciwnym do ruchu pasa. Ponieważ współczynnik tarcia kinetycznego jest mniejszy od współczynnika tarcia spoczynkowego rozwiniętego, nastąpi zmniejszenie siły tarcia pasa o ciało, wskutek czego ciało będzie się przesuwało w kierunku odwrotnym do ruchu pasa dopóty, dopóki zmniejszająca się siła napięcia sprężyn nie stanie się mniejsza od siły tarcia kinetycznego ciała o pas. Z tą chwilą ciało zatrzyma się i następnie, ponieważ w pewnej chwili nastąpi wyrównanie prędkości ciała i pasa, a więc będą one względem siebie nieruchome, większy współczynnik tarcia spoczynkowego spowoduje dalsze poruszanie się ciała w kierunku ruchu pasa i cały cykl się powtórzy. Równanie różniczkowe ruchu ciała ma postać:
(10.43)
mx + cx + Cx = f(v0~x)
Niech x< v0. Rozwijając funkcję/(v0 - i:) w szereg i biorąc tylko pierwsze dwa wyrazy, sprowadzono równanie (10.43) do postaci:
mx + [c + /'(v0)]ż + Cx = f (v0) (10.44)
Przez wprowadzenie nowej zmiennej
/(V0)
xl =x +
co jest równoznaczne z przesunięciem położenia równowagi ciężaru o J{v0)/C, otrzymano następujące równanie drgań własnych układu:
mxi +[c + f(vQ )]it +Cxj = 0 (10.45)
Jeżeli wyrażenie [c + /'(v0)] > 0, to równanie (4.45) określa drgania gasnące. Natomiast gdy [c + /'(v0)] < 0, wówczas równanie (4.45) określa drgania układu z „ujemnym tarciem”, które nie będą gasnące, lecz będą się wzmagać. Mo-