208 MATERIAŁY DttTKflWMUE
O
Granica ziarna działające jak kanał o szerokości 6
6^2 średnice atomow*
Ryi. 18.8. DyAizja po granicach aarn
Linia dyslokacji działająca jak kanał o przekroju (2b)2
Ryi. 18.9. Dyfuzja wzdhtf Iiiui dyslokacji
w rozdziale 19 dowiemy się, jak zagadnienia dyfuzji rozważane w t\m rozdziale, mogą być zastosowane do wyjaśnienia zjawiska pełzania
Literatura uzupełniająca
P G Shcrwmon Diffusion in Sohds McGraw Hill. 1963 W D Kingery Inlroductwn Ctromics Wiley. 1960. rozd/ 8
CJ w ,P?f,D Jnmsfort ,n Mtlallyrgy Add.son-Wwlcy. 1971. roAiy |1
dyfuzja Rtf*r*ncr Book 5th cd.t.on. Butten*orihv 1976 i ^pOłc/ynmk.
Literaluri uiupelDiijjci w jWku polik.m
Ak«km„ r0Zd/ 8 DyfUZJ# W ”flniC 5,<,,'1T, SknT1
Rozdział 19
ODPORNE NA PEŁZANIE
mechanizmy pełzania i materiały
W prowadzenie
w rozdziale 17 wykazaliśmy. Ze materiał uc jod
w wysokiej temperaturze podlej pełzaniu Znaczy u. * TdfcTflafci w „ sposob ciągły I tnwly. pod obciążeniem, które e* aaicj&s at upcuDM wywołującego trwale odkuulcemc lub płymęae matmata w satftoiacj próbie rozciągania lub ściskania Aby zrozumieć a* auani «wwn>c (Mtenal bardziej odporny na odkształcenie > pełume « wn*ika pehaau. musimy najpierw zrozumieć jak przebiega pełzaa* * duli nną. » » czy musimy ndentyftkować i zrozumieć mecbaniz»y tefo 9*vum Rozróżniano dwa mechanizm' pełzania pttsam* nce potęgowe prawo pełzania) oraz n*taa*i« jy^eyow ii;±z pełzanie) Sxvbkosć w obu tych mechanizmach je* zwy|k ale. ków dyfuzji, czyli spełnia równanie kirhenwsa a*
rozmiary w temperaturze około O.^Tw. dUtefO mjterjł* ac powyżej tej temperatury
Mechanizmy pękania: metale i ctnmkM
Pt hanu- JysioAtKYjł*
yto tntBiicaą »tRł 9*"
Jak Stwierdzaliśmy w nudź. 10. gdy nuscriał plastycznie, naprężenie, wymagane £> *rvwoła«
®* l>te duzc. aby dyslokacje (a) połiooały opó*
“* l>le duzc. aby dyslokacje la) połutuł> cfór s*y> v konały r«.w __L.v.i ,».vnx tworzące ro*"^