100679

208 MATERIAŁY DttTKflWMUE

O

Granica ziarna działające jak kanał o szerokości 6

O0°o^

■^§§ó88B

"'GOOOOOO

6^2 średnice atomow*

Ryi. 18.8. DyAizja po granicach aarn

Linia dyslokacji działająca jak kanał o przekroju (2b)²

Ryi. 18.9. Dyfuzja wzdhtf Iiiui dyslokacji

w rozdziale 19 dowiemy się, jak zagadnienia dyfuzji rozważane w t\m rozdziale, mogą być zastosowane do wyjaśnienia zjawiska pełzania

Literatura uzupełniająca

P G Shcrwmon Diffusion in Sohds McGraw Hill. 1963 W D Kingery Inlroductwn Ctromics Wiley. 1960. rozd/ 8

CJ    w ,^P?^f,D J^nmsf^{ort ,n} Mtlallyrgy Add.son-Wwlcy. 1971. _roAiy |1

dyfuzja    Rtf*r*ncr Book 5th cd.t.on. Butten*orihv 1976 i ^pOłc/ynmk.

Literaluri uiupelDiijjci w j_Wk_u polik.m

Ak«km„    ^r0Zd/ 8 DyfUZJ# W ”^{flniC 5,<,,}'^1T, SknT1

Rozdział 19

ODPORNE NA PEŁZANIE

mechanizmy pełzania i materiały

W prowadzenie

w rozdziale 17 wykazaliśmy. Ze materiał    uc jod

w wysokiej temperaturze podlej pełzaniu Znaczy u. * TdfcTflafci w „ sposob ciągły I tnwly. pod obciążeniem, które e* aaicj&s at upcuDM wywołującego trwale odkuulcemc lub płymęae matmata w satftoiacj próbie rozciągania lub ściskania Aby zrozumieć a* auani «wwn>c (Mtenal bardziej odporny na odkształcenie > pełume « wn*ika pehaau. musimy najpierw zrozumieć jak przebiega pełzaa* * duli nną. » » czy musimy ndentyftkować i zrozumieć mecbaniz»y tefo 9*vum Rozróżniano dwa mechanizm' pełzania pttsam* nce potęgowe prawo pełzania) oraz n*taa*i« jy^eyow ii;±z pełzanie) Sxvbkosć w obu tych mechanizmach je* zwy|k ale. ków dyfuzji, czyli spełnia równanie kirhenwsa    a*

rozmiary w temperaturze około O.^Tw. dUtefO mjterjł* ac powyżej tej temperatury

Mechanizmy pękania: metale i ctnmkM

Pt hanu- JysioAtKYjł*

yto tntBiicaą »tRł 9*"

Jak Stwierdzaliśmy w nudź. 10. gdy nuscriał plastycznie, naprężenie, wymagane £> *rvwoła«

®* ^l>te duzc. aby dyslokacje (a) połiooały opó*

“* ^l>le duzc. aby dyslokacje la) połutuł> cfór s*y> ^v konały r«.w __L.v.i ,».vnx tworzące ro*"^