57

iryszczególnlonych tom portów mamy podana stałe hormonie*, na /Maneonic Conatanta/ głównych składowych hormonieżnyck pływu rzeczywistego. a mianowicie:

-    opóźnienie w fazie /g°/,

-    średni# wartość aaplltudy rzeczywistej danej składo. wej /H/,

-    śradnl poziom morza

Ta etsłe.jak Już wspomnieliśmy,zostały określone na pod. arawla analizy harmonicznej .wykreślonej krzywej pływu¹ i danym porcie. , Opóźnienie w fazie Vo,°/    wyraża opóźnia.;

nie sooentu wody wysokiej składowej harmonicznej 'Pływ; rzeczywistego w danej miejscowości* w odniesieniu do co. mantu wody wysokiej pływu zrównoważonego 1 zawiera p rankę na różnic* czasu między czasem strefowym w dane) miejscowości a czasem Greenwich.>

Aaplltuda /H/ , średnia wartość amplitudy składowej har.-aonicznej pływu rzeczywistego w danej miejscowości.

średni poziom morze /M.L./ wysokość średniego poziomu J morza nad-zerem mapy.

Znśjęę te stałe harmoniczne pływu rzeczywistego orat składowe harmoniczne pływu zrównoważonego możemy znaleźć okładowe harmoniczne pływu rzeczywistego 1 następnie k,~ kreślić krzywę pływu. Składowe harmoniczne pływu z równo* ważonego juz przedstawiliśmy w rozdziale 2.7,1..

W wydawanych corocznie A.T.T. na ka2dy dziert w roku w ta* beli VII podano kęty pływu /Tidsl Angles/ i współczynniki,; zwane również współczynnikami amplitud /Factora/, cz terać głównych składowych harmonicznych pływu zrównoważonego i

I ^2 *    1 a

Oobowe kęty pływu to fazy wody wysokiej poszczególny# składowych liczone od południka zerowego Greenwich, czyli

L_

luii- jaki upłynie od południka zerowego do eoeentu wystąpienia wody wysokiej danej składowej,poanożony przez jej prędkość kętowę. 3eżeli podzielimy dobowy kęt ' pływu przez prędkość kętowę odpowiedniej składowej, co uzyskamy czas wyetęplenla pierwszej wody wysokiej w danym dniu dla tej składowej. Oprócz dobowych kęców pływu, w tablicy VII podano współczynniki amplitud /Factors/, które uwzględniają zalany wielkości średnich sił pływotwórczych,a więc zalany wysokości amplitud składowych haraonlcznycn, 3eze-_ 11 przykładowo, zmiana deklinacji Księżyca spowoduje przyrost amplitudy składowej harmonicznej pływu zrównoważonego o , to we wszystkich miejscach na kuli ziemskiej amplitudy odpowiadających im składowych rzeczywistych równie! wzrosnę o jg , jakkolwiek w pierwszym przypadku amplituda teoretyczna mogła być stosunkowo niewielka, a w drugim zaś duża,

Wartości kęt ów pływu /Tldal Anglas/ dla składowych półdobowych i dobowych /Mg, Sg, 1 0^/ podane w tabeli VII obliczono najpierw w następujący sposób:

kęt pływu /T,A,/ - 360° - /E ♦ u/    /53/

gdzie t ■

E - oznacza argument astronomiczny /tabala VUX/,

u - poprawka korygujęca /Nodal Correctlon/.

HaatępnXe uwzględniono wpływ dodatkowych składowych, których prędkości kętowe odpowiadaJę w przybliżeniu prędkości głównych składowych harmonicznych i dla których można również przyjęć podobne opóźnienia fazowe, jak w przypadku głównych składowych*. I tak głównym składowym półdobo-nym Hg przyporządkowane sę składowe Ng, Vg₍ Lg, 2Kg, fig, Vg, a składowej Sg - Kg, Tg, Rg, natomiast głównym skła-