806

RjC. 2M. Winni składowej namagnesowania >/. oraz zanik składowe; w czas* licn> nyra od momentu wyłączenia impulsu RRO*.

“3 “f

W czasie, kiedy zachodził procesy relaksacji, wektor magnetyzacji M *M_t + powTsca do stanu równowagi

25.2.2. Oddziaływanie spin-sieć. Czas relaksacji podłużnej T_t

Jaki jest sens fizyczny czasów relaksacji? Inaczej, jakie mechanizmy powodują po-wtóc jąder do stanu wyjściowego po usunięciu pola o częstotliwości rezonansowej. Formalnie, mając na uwadze równanie:

NJN. m I + pBW

(rozdz. 25.2). w warunkach pochłaniania rezonansowego iloraz NJN_m dąży do 1. a zatem T oznaczające temperaturę układu spinów (7*_s) dąZy do nieskończoności. Czas relaksacji f, określa wyrównywanie sif temperatury spinów T_% (aktualnej w momencie wyłączenia pola RF) z temperaturą otoczenia (sieci). Sieć stanowi układ wszystkich cząsteczek w próbce, wykonujących ciągle ruchy obrotowe i trans lacyjnc Ustalona temperatura jest praktycznie temperaturą otoczenia, ze względu na bardzo małą pojemność cieplną układu spinów. Mechanizm tego wyrównania temperatur jest następujący : rczonujące jądro, stanowiące dipol magnetyczny. jest otoczone przez inne dipole magnetyczne, znajdujące s»ę w atomach lub cząsteczkach próbki, które podlegają silnym ruchom termicznym. Ruch cieplny tych atomów lub cząsteczek wytwarza bezładne pola magnetyczne (fluktuacje), które mogą mieć składowe w płaszczyźnie prostopadłej do o częstości równej częstoici precesji relaksujących jąder. Składowe te działają wtedy podobnie jak wirujący wektor B_t i mogą powodować przejścia, przy czym magnetyczna energia orientacji spinów jądrowych zostaje przekazana sieci w postaci energii termicznej. W przedstaw ioncj sytuacji występuje w iększc prawdopodobieństwo przejścia z górnego poziomu energetycznego na dolny P. niź z dolnego na górny P_m\ tylko wtedy powyższy mechanizm prowadzi do uzyskania stanu równowagi i wyrównania tem-

806