Rysunek 10.4. Zjawisko Pelt i era: w obszarze złącza I pobierane ciepło ą jest zużywane na wzrost energii nośnika (jego przyspieszenie w polu potencjału kontaktowego): w obszarze złącza II przejściu nośnika z wyższego na niższy poziom energetyczny towarzyszy wydzielanie ciepła.
Rysunek 10.5. Ilustracja zjawiska Thompsona. W danyn przypadku
przyspieszenie nośnika w polu potencjału wytM>orzonego poprze: uwarunkowany termicznie gradient koncentracji odbywa się kosztem pobieranego objętościowo ciepła. Po zmianie kierunku i przepływu prądu ciepło będzie wydzielane.
prądu elektrycznego
(10.4)
gdzie 7 - natężenie prądu elektrycznego, FIąb - współczynnik Pełtiera, dla którego, co jest oczywiste, słuszna jest zależnó&T
(10.5)
Wpółczynnik Pełtiera zależy od temperatury.
Pomiędzy współczynnikami Seebacka i Pełtiera istnieją następujące współzależności [1]
;AB — j.
gdzie eA, eB są współczynnikami Seebecka dla przewodników odpowiednio A i B, a nA, Fig współczynnikami Pełtiera dla tychże przewodników (por. [1]).
^Zjawisko w przeciwieństwie da.....dwóch—poprzednio
omówionych, nie jest związane z potencjałem kontaktowym. (Zaobserwować je można w iednvm-j3Ótorzewodniku_(przewodnikuk wzdłuż^ Rtorego wysypuje gradient temperatiirv^p^,^gi5). Grądient-ten, poprzez spowodowanie różnic koncentracji nośnik^wzgodnie z zależnością (10.11 wpływa na utworzenie się wewnętrznego Pola , elektrycznego. Brzv przepływie prądF^Wdłuz takiego półprzewodnika, w^zalHnośęilbd kierunku przepływu prądu, w jego objętości będzie pochłaniane 1 ub ^'dzielanę.xieplQ jr zaznaczmy jeszcze raz, że jest to ciepło różne od ciepła Joule'a. Pochłanianie ciepła to wynik dostarczania nośnikom energii na pokonanie wewnętrznego pola elektrycznego, przeciwnie niż przy jego wydzielaniu. Strumień ciepła przypisany fragmentowi półprzewodnika o długości dx da się wyrazić zależnością
gdzie y jest współczynnikiem Thomsona.
10.4. Zasada działania generatora i chłodziarki termoelektiycznej
Zjawiska termoelektryczne w półprzewodnikach mogą być wykorzystywane do:
177