P1070068

156_Cifit 11. Wrawlątanli I odpcmlcd/J

wyznaczamy szukam) wartość ciężaru G, zatem

I P(z_c+f) 1414(0,353+0,10) Jg „

^G~—---050-"^{I281 R}

2.3.13. W pierwszej kolejności sporządzamy wykresy naporów elementarnych (rys. II-2.20). Są one jednorodne, ponieważ p = const. W związku z tym, wypadkowe naporów elementarnych przechodzą przez środki ciężkości sporządzonych wykresów, a zatem:

x, = incosa, x₂ = \ a cos a, z, = Kasina, z₂ = $asina.

P_tl = pgabh cos a,

P_ti = i pgba (cos o)a sin a, P_Xl = pgabh sin a,

§| « łpga²bsin²a,

W celu wyznaczenia siły N układamy równanie momentów względem osi obrotu 0: 2M„ = P,,*, + P_fłx₂ + P_Xlz, + P_Xłz₂ - Na cos a = 0, skąd po podstawieniu powyższych wzorów otrzymujemy:

N = —(łfl²h/icos²a+ %a³b sin 2 a cos a + \ a²bh sin² a+ %a³b sin³ a), acosa

Po uproszczeniu otrzymamy ostateczny wzór określający siłę

N - Pfffc (/i+ |nsina).

2cosa

2.3.14. Siła R potrzebna do otwarcia zaworu (rys. II-2.21) wynosi: R = P_t>+G-P_Zi,

gdzie P_ti oznacza silę naporu na powierzchnię podstawy stożka, G — ciężar zaworu, a P_I} — siłę naporu na część powierzchni bocznej stożka, która jest zwilżona cieczą.

Z twierdzenia Tallesa obliczamy wysokość z części stożka zanurzonej w cieczy, czyli

h h—z D ⁼ ~d~'

Dla D = 2d otrzymujemy

z =

h

r

Siła naporu, działająca na powierzchnię podstawy zaworu, jest równa

Ponieważ h

z =

2’

zatem

P„=-nD²(2H-h)pg.

Rys. 11-2.21

Napór P,₂ jest równy ciężarowi słupa cieczy o objętości ——    powiększo-

, .    ...    , .    (\ nD² I ud² h\ .

nemu

o ciężar objętości zwilżonej części stożka I - —n— - -I i pomniejszo-

nd²

nemu o ciężar słupa cieczy o objętości    czyli

P_ti=±nD²(\SH-Sh)pg.