Image0031 BMP

I mtlinkj i, ora/ i. (luj;) \ię ł:il w o obliczyć na podstawie tikl.ulu / ryv    llio:._;i'

pod uwngc, żc napięcia nu kondensatorach C_n, C₂₂ oraz C_l2 są odpowiednio równe V, oraz V, - Vj (lub l\-l\), otrzymujemy

T.-C_ll V_x + C|₂(kj — V₂),

T, = C,_IY2 + C_l2(V₂-Y_l),

czyli

^Ti —(Cu + C₁₂) y_t — C_l2 kj?,    (2 83)

t₂— -C_l2 V, + (C₂₂ + C_I2) v₂.

Z porównania odpowiadających sobie współczynników równań (2.82) i (2.83) mamy

+C_!2 —

V22 A *

C₂₂ + Ci₂ —

7 u

a stąd otrzymujemy wzory dla pojemności cząstkowych w zależności od współczynników potencjalnych:

Cu

C₂₂

C\2

7l2 y l 2

''.....A

ł’ll-1’ J2 A

yn

'a'

(2.84)

Ma podstawie tych zależności wnioskujemy, że pojemności cząstkowe zależą od konfiguracji geometrycznej układu.

Przedstawiając układ z rys. 2.24 w postaci jak na rys. 2.25, otrzymujemy pojemność C_t między przewodami linii, zwaną pojemnością roboczą linii

Kys. Z.25. Przekształcony układ / rys. 2.24

(2.85)

Obliczona pojemność f. dotyczy jednostki długości linii i wyrażona jest metr.

Jako przykład rozpatrzymy linie dwuprzewodową, której przewody na lej samej wysokości, czyli /i,=/i,=/i, wobec czego

w faradach na zawieszone są

I

fil~I12

In

2h

1 b

In

u

2ju:„

„    _7ł2

^ I 1 ^{— L} 22 ^—    .    •    ' 12 “ .

Zl    J

p!/n-. d — ri! — jii. Podstawiając te wyrażenia do wzoru (2.85), otrzymujemy

C_M I

C = C₁₂+    =

²    2(y_1I-y₁₂)

a sląd

c.=

it£₀

2ha

In    In

br₀    !

r.

JIE₀

o

'W

2.K. foiergia pola elektrycznego

/badamy zjawiska energetyczne w polu elektrycznym, W tym celu rozpatrzymy część miki polaC) między dwiema powierzchniami ekwipotencjalnymi o potencjałach V oraz I i il V (rys. 2.26). Niech dS oznacza pole poprzecznego przekroju rurki, a dn — odległość miedzy powierzchniami ekwi potencjalny mi o potencjałach V oraz K+dK

Ko/patrywuna część rurki pola możemy traktować jako elementarny kondensator iii.i\ki o powierzchni okładek d.S\ Napięcie między okładkami lego kondensatora t h niemal nego wynosi dit—Edn, przy czym li — natężenie pola elektrycznego. Ładunek im płytkach d-V równa się strumieniowi elektrycznemu rurki t}q=DdS, przy czym D — indukcja elektryczna,

I nergię d H' elementarnego kondensatora obliczamy na podstawie wzoru przedstawia-i-Lir)'ii energię kondensatoi’a

W = (Cm' = Ji/u ;

■ -i i / \ mniemy

d kk = idi/dii = j£/>de.

iiimimi

r> Kui* ( P tui/ywumy ohs/ar ograniczony in*v*i| ]m>wici /chni A.S.