spektroskopia029

spektroskopia029



58

Rys. 26. Widmo współczynnika absorpcji w krzemie domieszkowanym borem [15]


wego k: |dk| = (aD)~1 jest przyczyną szybkiego zaniku absorpcji przy energiach fotonu większych od energii wiązania domieszki.

Warto zauważyć, że energie i promienie otrzymane w przybliżeniu wodoropodobnym nie zależą od rodzaju domieszki, a jedynie od parametrów materiału. W rzeczywistości, ze względu na odstępstwo potencjału U(t) od postaci kulombowskiej, szczególnie w obszarze rdzenia atomowego, obserwujemy różnice, zwłaszcza dla stanów o małej wartości n. Różnica w położeniu energetycznym dla danej domieszki w stosunku do modelu wodoropodobnego nosi nazwę przesunięcia chemicznego.

Kolejnym rodzajem przejść są te, które następują między poziomem defektu a przeciwległym pasmem (na rys. 25 oznaczone cyfrą 3).



Rys. 27. Schematyczny przebieg absorpq'i dla przejść pasmo walencyjne—donor (a) oraz akceptor — pasmo przewodnictwa (b). Przerywaną linią zaznaczono krawędź absorpq'i

międzypasmowej

a


b


100


T = 10 K


T= 10 K

/

0.220    0.230    0.210

•hto [eV]


50


JT1 20 E

- 10 b


5


2


1


0.5


0.220


1


hw [eV]


0.230


Rys. 28. Widmo absorpcji InSb odpowiadającej przejściom poziom akceptorowy-pasmo przewodnictwa (a); zależność absorpq'i związanej z defektami od stopnia i rodzaju zdomieszkowania (b). Krzywa 1 odpowiada koncentracji p = 3,37xl015 cm-3, 2 odpowiada próbce typu n o koncentracji akceptorów Nj = 1,79 xl015 cm-3, krzywa 3 odpowiada próbce typu n o koncentraq'i akceptorów <0,6xl0łS cm-3 [12]

Schematycznie zależności spektralne dla procesów absorpcji pasmo walencyjne—donor (3v) i akceptor—pasmo przewodnictwa przedstawiono na rys. 27.

Przykład absorpcji dla przejścia poziom akceptorowy—pasmo przewodnictwa dla InSb przedstawiono na rys. 28. Na rysunku 28 b przedstawiono również zależność współczynnika absorpcji od stopnia zdomieszkowania materiału. Również przejścia fotojonizacyjne zmieniają się wraz ze zmianą koncentracji. Ze wzrostem koncentracji rośnie wartość współczynnika absorpcji, a poniżej pewnej koncentracji zanika próg fotojonizacyjny i obserwujemy przebieg absorpcji analogiczny do procesu absorpcji na swobodnych nośnikach (rys. 29).

Przejścia związane z defektami silnie zależą od temperatury. Słabo zaznaczające się w temperaturze pokojowej przejścia po obniżeniu temperatury staia sie dobrze widoczne (rys. 30).


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
21058 IMAG1015 - 58 - Rys*26# Wykres Współczynników (Li eeaaoewwle k wzoru na okres drgań własny oh
spektroskopia023 46 Rys. 20. Widmo absorpcji GaP typu n (n = 1018 cm-1) (a); maksimum współczynnika
spektroskopia039 78 Rys. 42. Zależność współczynnika odbicia od energii fotonów dla fosforku cynku —
spektroskopia UV - VisA = e-c-1 gdzie: e - molowy współczynnik absorpcji, równy liczbowo absorbancji
64396 spektroskopia018 36 Rys. 14. Przebieg współczynnika odbicia GaAs z uwidocznieniem szczegółów s
spektroskopia025 50 Współczynnik absorpcji dla stanów ekscytonowych jest proporcjonalny do
spektroskopia054 108 Liczba falowa [cm 1] Rys. 65. Widmo rozpraszania Ramana dla GaAs, otrzymanego m
068 069 68 Eliza Mytych. Ludwik Kumański Rys. 3.26. Charakterystyka logarytmiczna fazowa gdzie: k ~
10257 spektroskopia005 10 współczynnik absorpcji osiąga ze wzrostem energii wartość powyżej 103 cm-1
spektroskopia014 28 a(hco) = Fig. 7. Schemat międzypasmowych przejść prostych współczynnik absorpcji

więcej podobnych podstron