201
gdzie: n jest liczbą dipoli w objętości V dielektryka, a pt jest momentem dipolowym /-tego atomu lub cząsteczki.
I Stopień polaryzacji ośrodka jest proporcjonalny do pola elektrycznego E
P = t0r)eE (4.7-2)
Współczynnik proporcjonalności jest iloczynem e0 oraz — bezwymiarowego współczynnika zwanego podatnością elektryczną materiału.
■ Polaryzacja elektryczna związana jest z indukcją elektryczną zależnością
D = eqE + P = b0(1 + r\e) E = eqewE [A-s/m2] (4-7-3)
W ogólnym przypadku, w ośrodku anizotropowym, wielkości r\e i ew nie są wielkościami skalarnymi, a tensorowymi (tj. ich wartości zależą od kierunku), a wektory D, P i E mają wtedy różne kierunki.
W większości przypadków wielkości r\e i cw można traktować jako wielkości skalarne — wektory D, P, E mają wtedy ten sam kierunek.
4.8. Możliwe są trzy różne mechanizmy polaryzacji poszczególnych atomów i cząsteczek w polu elektrycznym:
- polaryzacja elektronowa — pole elektryczne wywołuje względne przesunięcie ■ dodatniego i ujemnego ładunku atomu. Atom uzyskuje w ten sposób indukowany I elektryczny moment dipolowy;
- polaryzacja jonowa — pole wywołuje względne przesunięcie ujemnych i dodatnich | jonów w cząsteczce. Indukowany jest wówczas dodatkowy moment dipolowy;
- polaryzacja dipolowa (zwana również polaryzacją orientacji) - jeśli w nieobe-l cności pola istnieją w ośrodku stałe momenty dipolowe ustawione w różnych [ przypadkowych kierunkach, pole elektryczne powoduje ich obrót i uporządkowanie w kierunku pola.
4.9. Polaryzacja elektronowa występuje we wszystkich bez wyjątku dielektrykach. Polega ona na przesunięciu zewnętrznych powłok elektronowych względem dodatnich jąder atomu w taki sposób, jaki przedstawiono schematycznie na rys. 4.5-1 dla jednoelektronowego atomu.
Polaryzacja elektronowa jest praktycznie bezinercyjna, tj. przebiega bardzo szybko w czasie rzędu 10~15 s. Towarzyszące jej odkształcenie jest całkowicie sprężyste, tj. praca włożona w jego powstanie nie zamienia się w ciepło, lecz zostaje zmagazynowana w polu elektrycznym.